Физика. Часть 3. Колебания и волны. Волновая оптика. Дымченко Н.П - 155 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ДВФУ | Владивосток

Составители: 

Рубрика: 

155
плоскость поляризации света повернулась на угол φ
1
= 53°. Определить тол-
щину d
2
пластинки , при которой данный монохроматический свет не
проходит через анализатор.
Дано: d
1
= 2 мм; φ
1
= 53
о
.
Найти: d
2
= ?
Решение
Так как пластинку вырезали перпендикулярно оптической оси, то луч
света, проходя кристалл, испытывает двойное лучепреломление. При этом оба
луча, обыкновенный и необыкновенный, идут в одном направлении и приобре-
тают разность хода δ, равную:
().
oe
dnn
δ =⋅−
Ей соответствует изменение
разности фаз и соответственно поворот плоскости поляризации на угол φ
1
, рав-
ный:
11
()2,
oe
nnd
ϕπλ
=−
(9.4.1)
где n
o
и n
e
– соответственно абсолютные показатели преломления обыкновен-
ной и необыкновенной волны. Свет не будет проходить через анализатор, если
кварцевая пластинка поворачивает плоскость поляризации на угол φ
2
= 90
о
.
Толщина пластинки, соответствующая такому углу поворота, определяется
аналогичным уравнением
22
()2.
oe
nnd
=−⋅⋅
(9.4.2)
Решая совместно уравнения (9.4.1) и (9.4.2), получаем для искомой тол-
щины пластинки d
2
выражение
2211
dd
ϕϕ
=
. (9.4.3)
Подставив числовые значения в формулу (94.3), получим:
21
902533,4.
oo
d
мм
=⋅= Ответ: d
2
= 3,4 мм.
10. Дисперсия и поглощение световых волн
В данном разделе представлены задачи по следующим темам:
1. Поглощение света; применение законов Бугера и Бугера–Ламберта–
Бера.
2. Классическая электронная теория дисперсии и поглощения света.
3. Групповая, фазовая скорости света.
Основные формулы.
• Для однородной среды справедлив закон Бугера
,
kd
o
IIe
−
=
(10.1) 
плоскость поляризации света повернулась на угол φ1 = 53°. Определить тол-
щину d 2 пластинки , при которой данный монохроматический свет не
проходит через анализатор.
      Дано: d1 = 2 мм; φ1 = 53 о.
      Найти: d2 = ?
      Решение
      Так как пластинку вырезали перпендикулярно оптической оси, то луч
света, проходя кристалл, испытывает двойное лучепреломление. При этом оба
луча, обыкновенный и необыкновенный , идут в одном направлении и приобре-
тают разность хода δ, равную: δ =⋅− dnn().oe   Ей соответствует изменение
разности фаз и соответственно поворот плоскости поляризации на угол φ1, рав-
ный:
                           ϕπλ
                            11=−
                               ()2,
                                 nnd
                                  oe                                 (9.4.1)
где n o и n e – соответственно абсолютные показатели преломления обыкновен-
ной и необыкновенной волны. Свет не будет проходить через анализатор, если
кварцевая пластинка поворачивает плоскость поляризации на угол φ2 = 90 о.
Толщина пластинки, соответствующая такому углу поворота, определяется
аналогичным уравнением
                          ϕπλ
                           22 =−⋅⋅
                               ()2.
                                nndoe                                (9.4.2)
    Решая совместно уравнения (9.4.1) и (9.4.2), получаем для искомой тол-
щины пластинки d2 выражение
                                    = ϕϕ
                                dd2211            .                  (9.4.3)
     Подставив числовые значения в формулу (94.3), получим:
     d 21=⋅= oo
           902533,4.    мм    Ответ: d2 = 3,4 мм.


             10. Дисперсия и поглощение световых волн
    В данном разделе представлены задачи по следующим темам:
     1. Поглощение света; применение законов Бугера и Бугера–Ламберта–
Бера.
     2. Классическая электронная теория дисперсии и поглощения света.
     3. Групповая, фазовая скорости света.
     Основные формулы.
     • Для однородной среды справедлив закон Бугера
                                               − kd
                                    IIe=   o          ,               (10.1)



                                        155

Страницы