Лептоны космического излучения. Практикум по физике космических лучей. Ильина Н.П - 67 стр.

        o
λ2=7000 A в воде. Напомним, что число фотонов,
испускаемых электроном на радиационной единице
длины за счет тормозного излучения (радиационная
единица длины или так называемая “t-единица” – это
расстояние, на котором энергия частицы вследствие
радиационного торможения уменьшается в e раз),
можно подсчитать по формуле: N = 4/3 ln(λ2/ λ1).
    Для воды радиационная единица равна 34 см.
Следовательно, на 1 см пути в воде электрон испустит
3⋅10-2 фотонов в видимой части спектра за счет
тормозного излучения. Потери же на черенковское
излучение тем же электроном на 1 см пути составят
263 фотона, т. е. в видимой части спектра
интенсивность        черенковского         излучения
приблизительно в 104 раз больше интенсивности
тормозного излучения.
    Из формулы (4.2) видно, что интенсивность
излучения существенно зависит от величины угла θ.
Для одной и той же среды при увеличении скорости
частицы интенсивность излучения увеличивается.
    Быстрая заряженная частица при движении через
твердое вещество вызывает черенковское излучение с
интенсивностью порядка 100 фотонов/см, а в
газообразных средах - около 10 фотонов/см (n≅1,01).
Даже такое малое количество света оказывается
достаточным, чтобы черенковское излучение можно
было       использовать        для       регистрации
высокоэнергичных заряженных частиц с помощью
специальных “черенковских счетчиков”.
    Как видно из формул (4.2) и (4.3), интенсивность
черенковского излучения быстро возрастает с ростом
заряда частицы Z. Поэтому черенковские детекторы


                        66