ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
E
эг
I
U
ab
R
эг
E
R
a
b
Рис
. 1.25
3.
На
основе
второго
закона
Кирхгофа
записывается
выражение
для
нахождения
тока
.
В
рассматриваемом
случае
,
эг
эг
RR
EE
I
+
−
=
(1.1)
где
параметры
эквивалентного
генератора
Е
эг
и
R
эг
являются
неиз
-
вестными
.
4.
ЭДС
эквивалентного
генератора
,
как
обычно
,
определяется
по
режиму
холостого
хода
,
xx
эг
ab
UE
=
т
.
е
.
при
разорванной
ветви
с
не
-
известным
током
;
причем
а
и
b −
зажимы
,
к
которым
подключается
ветвь
с
искомым
током
в
заданной
сложной
электрической
цепи
.
Для
конкретной
схемы
эквивалентному
генератору
,
работающе
-
му
на
холостом
ходу
,
соответствует
исходная
схема
без
исследуемой
ветви
.
Любым
из
известных
методов
(
методом
контурных
токов
;
по
уравнениям
,
составленным
согласно
первому
и
второму
законам
Кирхгофа
;
или
методом
междуузлового
напряжения
,
но
для
случая
только
двух
потенциальных
узлов
)
определяются
токи
в
ветвях
,
а
за
-
тем
на
основе
второго
закона
Кирхгофа
−
напряжение
между
теми
точками
,
к
которым
в
исходной
схеме
подключена
исследуемая
ветвь
.
5.
Внутреннее
сопротивление
эквивалентного
генератора
R
эг
также
определяется
по
схеме
,
соответствующей
эквивалентному
ге
-
нератору
,
работающему
на
холостом
ходу
,
но
преобразованной
в
пас
-
сивный
двухполюсник
(
ПД
)
следующим
образом
:
идеальные
источ
-
ники
ЭДС
заменяются
их
внутренними
(
нулевыми
)
сопротивлениями
(
т
.
е
.
закорачиваются
),
а
ветви
с
идеальными
источниками
тока
разры
-
ваются
,
что
адекватно
введению
бесконечно
больших
их
внутренних
сопротивлений
и
соответствует
холостому
ходу
источников
тока
.
Та
-
ким
образом
, ,
ххпд
гэ
ab
RR
=
где
ххпд
ab
R −
общее
(
входное
,
эквива
-
лентное
)
сопротивление
пассивного
двухполюсника
,
полученного
из
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 35
- 36
- 37
- 38
- 39
- …
- следующая ›
- последняя »
