Основы радиационной экологии. Александров Ю.А. - 20 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МарГУ | Йошкар-Ола

Составители: 

Рубрика: 

Р а з д е л 1 ФИЗИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ БИОЛОГИЧЕСКОГО ДЕЙСТВИЯ
ИОНИЗИРУЮЩИХ ИЗЛУЧЕНИЙ (ИИ)
20
1.3.3. К-захват электронов ядром
При этом процессе протон ядра атома захватывает электрон с бли-
жайшей к ядру K-орбитали или реже с L-орбитали, имеет место такое
же превращение ядра, как и при позитронном распаде. Например:
AreK
40
18
0
1
40
19
.
При К-захвате единственной вылетевшей частицей является анти-
нейтрино, возникает также характеристическое рентгеновское излуче-
ние.
1.3.4. Самопроизвольное деление ядер
Этот процесс наблюдается у радиоактивных элементов с большими
атомными номерами –
235
U,
239
Pu и др. при захвате их ядрами медлен-
ных нейтронов.
n5BaKrnU
1
0
140
56
90
36
238
92
.
Одни и те же ядра при делении образуют различное число осколков
и избыточное количество нейтронов.
Нейтроны не несут заряда (электронейтральны), проникающая спо-
собность в воздухе и в биологических тканях очень большая, они явля-
ются плотно ионизирующими, атомные ядра при поглощении нейтро-
нов становятся неустойчивыми, распадаются с испусканием протонов,
альфа-частиц, фотонов гамма-излучения, осколков ядра.
В результате взаимодействия с веществами медленные нейтроны
(0,025-0,1 МэВ) проникают в ядро атома, где они «захватываются» или
удерживаются. Быстрые нейтроны (с энергией более 0,1 МэВ) взаимо-
действуют путем упругого столкновения с ядром.
Преимущественный вклад того или иного вида ядерного взаимодей-
ствия в поглощение нейтронного излучения зависит от состава облуча-
емого вещества и от кинетической энергии нейтронов. В зависимости от
энергии нейтроны могут быть разделены на следующие группы:
– сверхбыстрые или релятивистские (Е > 10
3
МэВ);
– очень больших энергий (Е = 10-10
3
МэВ);
– быстрые (Е = 0,1-10 МэВ);
– промежуточные (Е = 0,5-100 кэВ);
– медленные (Е = 0,1 эВ – 0,5 кэВ);
– тепловые (Е < 0,1 эВ). 
Раздел 1           ФИЗИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ БИОЛОГИЧЕСКОГО ДЕЙСТВИЯ
                   ИОНИЗИРУЮЩИХ ИЗЛУЧЕНИЙ (ИИ)


      1.3.3. К-захват электронов ядром

   При этом процессе протон ядра атома захватывает электрон с бли-
жайшей к ядру K-орбитали или реже с L-орбитали, имеет место такое
же превращение ядра, как и при позитронном распаде. Например:
                         40      0    40       
                         19 K  1 e 18 Ar   .
   При К-захвате единственной вылетевшей частицей является анти-
нейтрино, возникает также характеристическое рентгеновское излуче-
ние.

      1.3.4. Самопроизвольное деление ядер

   Этот процесс наблюдается у радиоактивных элементов с большими
атомными номерами – 235 U, 239 Pu и др. при захвате их ядрами медлен-
ных нейтронов.
                    238         90    140       1
                     92 U  n 36 Kr  56 Ba 5 0 n .

    Одни и те же ядра при делении образуют различное число осколков
и избыточное количество нейтронов.
    Нейтроны не несут заряда (электронейтральны), проникающая спо-
собность в воздухе и в биологических тканях очень большая, они явля-
ются плотно ионизирующими, атомные ядра при поглощении нейтро-
нов становятся неустойчивыми, распадаются с испусканием протонов,
альфа-частиц, фотонов гамма-излучения, осколков ядра.
    В результате взаимодействия с веществами медленные нейтроны
(0,025-0,1 МэВ) проникают в ядро атома, где они «захватываются» или
удерживаются. Быстрые нейтроны (с энергией более 0,1 МэВ) взаимо-
действуют путем упругого столкновения с ядром.
    Преимущественный вклад того или иного вида ядерного взаимодей-
ствия в поглощение нейтронного излучения зависит от состава облуча-
емого вещества и от кинетической энергии нейтронов. В зависимости от
энергии нейтроны могут быть разделены на следующие группы:
    – сверхбыстрые или релятивистские (Е > 10 3 МэВ);
    – очень больших энергий (Е = 10-10 3 МэВ);
    – быстрые (Е = 0,1-10 МэВ);
    – промежуточные (Е = 0,5-100 кэВ);
    – медленные (Е = 0,1 эВ – 0,5 кэВ);
    – тепловые (Е < 0,1 эВ).


20

Страницы