Ядерное спиновое эхо в тонких кобальтовых плёнках. Апушкинский Е.Г. - 9 стр.

UptoLike

Составители:

Рубрика:

Данный коэффициент усиления очень сильно зависит от магнитной структуры магнетиков и

различен, например, для ядер находящихся в доменах и доменных стенках. Наличие такого коэф

фициента скорее является преимуществом, чем недостатком, т.к. позволяет наблюдать сигнал

ЯМР в магнетиках при значительно меньших уровнях РЧ полей по сравнению с диа

- и парамагне-

тиками, что соответственно позволяет использовать менее мощные выходные усилители РЧ сиг-

налов. Кроме того, в приемной катушке индуцируется сигнал от ядер не прямо, а опосредованно

через электронное окружение, т.е. усиление действует и в обратную сторону, что обеспечи

-вает

достаточно большие сигналы ЯМР и позволяет использовать не сверхчувствительные приемные

усилители. Более подробно о природе

 можно прочитать, например, в [2].

Понятно, что столь сильное влияние доменной структуры магнетиков на сигналы ЯМР

позволяет использовать его для изучения особенностей этой доменной структуры, например,

подвижности доменных стенок. Действительно, если внешнее переменное магнитное поле

направлено вдоль электронной намагниченности в доменах, то стенка Блоха, разделяющая эти

домены, начинает колебаться вправо и влево как целое. Сигнал ЯМР при этом будет наблюдаться

только от ядер, находящихся в области стенки, т.к. только для них

ВВ

и, следовательно,  будет

определяться подвижностью стенки. Понятно, что под действием внешнего поля колебаться будет

картина электронной намагниченности вокруг ядер, а сами ядра будут оставаться на месте.

Рис.4. а.- Доменная структура тонкой ферромагнитной

пленки

б.

- Схема 180-

градусной стенки Блоха разделяющая

домены с противоположным направлением

намагни