Методы и приборы определения места короткого замыкания на линиях. Аржанников Е.А - 33 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ИГЭУ | Иваново

Составители: 

Рубрика: 

33
Рис.14. КЗ через переходное сопротивление
Как видим, из-за переходного сопротивления появляется вектор ΔZ
,
величина которого определяется не только током своего конца линии, но и током
противоположного конца линии. Однозначная зависимость между замером
устройства и расстоянием до КЗ исчезает.
При некоторых видах КЗ ток в переходном сопротивлении может быть
выражен через симметричные составляющие тока в точке КЗ. Например, при
однофазном КЗ фазы А : (I
′+I″)= 3I
0К
, при двухфазном КЗ фаз В и С :
(I
′+I″)=j
3
I
2КА
. С учетом этого формулу для ΔZ при однофазном КЗ (в плоскости
U
Ф
/(I
Ф
+KI
0
) ) и для двухфазного КЗ (в плоскости U
ВС
/(I
В
–I
С
)) можно
переписать в виде:
3I
ОК
R
П
ΔZ
(1)
= ———— ; (15)
I
Ф
+KI
0
j
3
I
2КА
R
П
ΔZ
(2)
= ——————. (16)
I
В
–I
С
В дальнейшем указанные формулы помогут нам определить если не
величину, то хотя бы направление вектора ΔZ
.
Направление вектора ΔZ
зависит от фазных соотношений между
входящими в формулы (15) и (16) токами (само R
П
имеет активный характер).
Общая закономерность следующая (рис.15). Если отсутствуют составляющие
токов нагрузочного режима (например, КЗ на линии с односторонним питанием),
то вектор ΔZ
горизонтален (вектор ΔZ′ на рис.15). На передающем конце линии
(например, линия отходит от станции) вектор уходит вниз (вектор ΔZ
′″ на рис.15)
На приемном конце линии вектор уходит вверх (ΔZ
″ на рис.15). Объясняется это
тем, что с ростом переходного сопротивления сопротивление на зажимах
стремится от точки Z
1K
к точке сопротивления в нагрузочном режиме Z
(Н)
.
Само сопротивление в нагрузочном (доаварийном) режиме равно
отношению U
(Н)
/I
(Н)
и лежит в бесконечности на ненагруженной линии (или
линии с односторонним питанием при пренебрежении ее нагрузкой), в первом 
                  Рис.14. КЗ через переходное сопротивление


         Как видим, из-за переходного сопротивления появляется вектор ΔZ,
величина которого определяется не только током своего конца линии, но и током
противоположного конца линии. Однозначная зависимость между замером
устройства и расстоянием до КЗ исчезает.
         При некоторых видах КЗ ток в переходном сопротивлении может быть
выражен через симметричные составляющие тока в точке КЗ. Например, при
однофазном КЗ фазы А : (I′+I″)= 3I0К , при двухфазном КЗ фаз В и С :
(I′+I″)=j 3 I2КА . С учетом этого формулу для ΔZ при однофазном КЗ (в плоскости
UФ /(IФ +KI0 ) ) и для двухфазного КЗ (в плоскости UВС /(IВ –IС )) можно
переписать в виде:
                                      3IОК RП
                                  (1)
                               ΔZ = ———— ;                                  (15)
                                      IФ +KI0

                                j 3 I2КАRП
                             (2)
                           ΔZ = ——————.                                     (16)
                                  IВ –IС

        В дальнейшем указанные формулы помогут нам определить если не
величину, то хотя бы направление вектора ΔZ.
        Направление вектора ΔZ зависит от фазных соотношений между
входящими в формулы (15) и (16) токами (само RП имеет активный характер).
Общая закономерность следующая (рис.15). Если отсутствуют составляющие
токов нагрузочного режима (например, КЗ на линии с односторонним питанием),
то вектор ΔZ горизонтален (вектор ΔZ′ на рис.15). На передающем конце линии
(например, линия отходит от станции) вектор уходит вниз (вектор ΔZ′″ на рис.15)
На приемном конце линии вектор уходит вверх (ΔZ″ на рис.15). Объясняется это
тем, что с ростом переходного сопротивления сопротивление на зажимах
стремится от точки Z1K к точке сопротивления в нагрузочном режиме Z(Н).
        Само сопротивление в нагрузочном (доаварийном) режиме равно
отношению U(Н) /I(Н) и лежит в бесконечности на ненагруженной линии (или
линии с односторонним питанием при пренебрежении ее нагрузкой), в первом


                                      33

Страницы