Схемотехника. Ашанин В.Н - 105 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПГУ | Пенза

Составители: 

Рубрика: 

110
2.11.1. Генераторы синусоидальных колебаний.
Колебания синусоидальной формы являются одними из наиболее
распространенных в радиоэлектронике.
Принцип работы генераторов синусоидальных колебаний основан на
использовании в цепях обратной связи фазосдвигающих или резонансных
элементов: моста Вина, двойного Т–образного моста, сдвигающих RC–
цепей. Хотя возможны и другие способы формирования синусоидального
напряжения, например, фильтраций колебаний треугольной
формы или
выделением первой гармоники прямоугольных импульсов.
Наиболее часто для получения синусоидального напряжения низких
и средних частот используются генераторы с мостом Вина.
Мост Вина представляет собой двойной делитель напряжения (рис.
2.51,а, б), один из которых резистивный, а второй является частотно–
зависимой цепью, сопротивление верхнего плеча которого
,
1
в
Cj
RZ
ω
+=
(2.114)
а нижнего
.
1
н
CRj
R
Z
ω+
=
(2.115)
u
1
u
2
R
21
R
R
1
R
C
C
a
b
c
1
1/3
ln( )
ω/ω
0
U
2
U
1
а
)
б
)
Рис. 2.51
Этот делитель ослабляет напряжение тем больше, чем заметнее те-
кущая частота напряжения u
1
отличается от собственной, квазирезонанс-
ной частоты ω
0
=1/CR.
Причем, как следует из (2.114), (2.115), на частоте ω
0
коэффициент
деления оказывается вещественным числом 
      2.11.1. Генераторы синусоидальных колебаний.
      Колебания синусоидальной формы являются одними из наиболее
распространенных в радиоэлектронике.
      Принцип работы генераторов синусоидальных колебаний основан на
использовании в цепях обратной связи фазосдвигающих или резонансных
элементов: моста Вина, двойного Т–образного моста, сдвигающих RC–
цепей. Хотя возможны и другие способы формирования синусоидального
напряжения, например, фильтраций колебаний треугольной формы или
выделением первой гармоники прямоугольных импульсов.
      Наиболее часто для получения синусоидального напряжения низких
и средних частот используются генераторы с мостом Вина.
      Мост Вина представляет собой двойной делитель напряжения (рис.
2.51,а, б), один из которых резистивный, а второй является частотно–
зависимой цепью, сопротивление верхнего плеча которого
                                       1
                             Zв = R +     ,                   (2.114)
                                      jωC
а нижнего
                                              R
                                   Zн =            .                    (2.115)
                                          1 + jωCR


                      R                            U2
                                   2R 1            U1
                          C
       u1        a            u2
                                   b              1/3
             R            C        R1

                                                        1    ln(ω/ω0)
                     c
                     а)                                 б)
                                          Рис. 2.51
      Этот делитель ослабляет напряжение тем больше, чем заметнее те-
кущая частота напряжения u1 отличается от собственной, квазирезонанс-
ной частоты ω0=1/CR.
      Причем, как следует из (2.114), (2.115), на частоте ω0 коэффициент
деления оказывается вещественным числом



                                            110

Страницы