Атомная физика. - 26 стр.

UptoLike

Рубрика:

Эффективное сечение рассеяния

достаточно просто связать с экспери-

ментально определяемым к о э ф ф и ц и е н т о м о с л а б л е н и я

элек-

тронного потока в газе. Так как ослабление электронного потока в газе проис-

ходит за счет его рассеяния при столкновениях с атомами газа, то коэффици-

ент ослабления

численно равен коэффициенту рассеяния потока электронов,

который определяется как число столкновений электрона с атомами на единич-

ной длине газовой среды. Поэтому при прохождении слоя dx газа величина

рассеянной плотности потока электронов dI равна числу столкновений электро-

нов пучка с атомами газа в этом слое:

dI(x) = -

I(x)dx. (3)

С другой стороны, величина рассеянной плотности потока электронов опреде-

ляется вероятностью упругих столкновений (1):

dI(x) = - I(x)d

= - I(x)

dx, (4)

где знак минус учитывает ослабление электронного потока.

Из сравнения (3) и (4) видно, что

(5)

Плотность электронного потока I(x) на выходе из газовой среды толщиной x

связана с плотностью электронного потока на входе в среду I(0) соотношения-

ми

I(x) = I(0) exp(-

x) = I(0) exp(-

x) = I(0) exp(-x/

). (6)

Поэтому по данным измерения плотности электронного потока можно вычис-

лить эффективное поперечное сечение рассеяния

()

(7)

и среднюю длину свободного пробега электрона в газе