Распространение волн в анизотропных средах. Аверина Л.И. - 29 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВГУ | Воронеж

Составители: 

Рубрика: 

29
собности . Максимальная частота ,
соответствующая данному углу
0
θ
,
при которой ещё будет происходить отражение, таким образом, определяется
по формуле
(
)
.cos9
0max0max
θθ Nf ≈
В случае вертикального падения (
0
0
=
θ
) она называется критической.
.9
maxкр
Nf ≈
Наибольшее (предельное) возможное значение частоты в условиях земной ра-
диолинии, использующей ионосферные волны , лежит приблизительно на гра-
нице диапазонов КВ и УКВ, а соответствующая длина волны составляет около
10 м (в годы максимальной солнечной активности она уменьшается на несколь-
ко метров).
Рассмотрим серию лучевых траекторий , соответствующих различным уг-
лам
0
θ
при фиксированной частоте (рис.7). Кривые пронумерованы в порядке
убывания угла
0
θ
. При этом монотонно возрастает величина
*
N
, а следова-
тельно , и высота поворота луча. Что касается расстояния между начальной и
конечной точками траектории (длина радиолинии), то оно сначала уменьшается
( кривые 1, 2 и 3), а затем – при дальнейшем убывании
0
θ
- увеличивается (кри-
вые 4 и 5) вплоть до прекращения передачи при выходе луча во внешнюю ио -
носферу (кривая 6). Отметим , что для радиолинии, использующей ионосферные
радиоволны , существует некоторая минимально возможная длина; на меньших
расстояниях передача не может быть реализована. Соответствующая круговая
область называется «мёртвой зоной», или «зоной молчания» .
Если учитывать поглощение волн в ионосфере, то наибольшим оно будет в об-
ласти D . 
                                            29
со бно сти. М аксимальная частота, со о тветствую щ ая данно му уг           лу θ 0 ,
п ри ко торо й ещ ё будетп ро исхо дить о траж ение, таким о бразо м, о п ределяется
п о фо рмуле

                          f max (θ 0 ) ≈ 9 N max cosθ 0 .

                    о п адения (θ 0 = 0 ) о наназы вается критическо й .
В случаевертикально г

                           f кр ≈ 9 N max .
Н аибо льш ее (п редельно е) во змо ж но е значение частоты в усло виях земно й ра-
дио линии, исп о льзую щ ей ио но сферны е во лны , леж итп риблизительно на г      ра-
ниц е диап азо но в К В и У К В , а со о тветствую щ ая длина во лны со ставляето ко ло
10 м (вг о ды максимально й со лнечно й активно сти о науменьш ается нанеско ль-
ко метро в).
      Рассмо трим серию лучевы х траекторий , со о тветствую щ их различны м уг        -
лам θ 0 п ри фиксиро ванно й частоте (рис.7). К ривы е п ро нумеро ваны в п о рядке
убы вания уг  ла θ 0 . П ри этом мо но то нно во зрастаетвеличина N * , а следо ва-
тельно , и вы со та п о во ро та луча. Ч то касается расстояния меж дуначально й и
ко нечно й то чками траектории (длинарадио линии), то о но сначалауменьш ается
(кривы е 1, 2 и 3), азатем – п ри дальнейш ем убы вании θ 0 - увеличивается (кри-
вы е 4 и 5) вп ло ть до п рекращ ения п ередачи п ри вы хо де луча во внеш ню ю ио -
но сферу(кривая 6). О тметим, что для радио линии, исп о льзую щ ей ио но сферны е
радио во лны , сущ ествуетнеко то рая минимально во змо ж ная длина; на меньш их
рассто яниях п ередача не мо ж етбы ть реализо вана. С о о тветствую щ ая круг о вая
о бластьназы вается «мё ртво й зо но й», или «зо но й мо лчания».




Е сли учиты вать п о г
                     ло щ ение во лн в ио но сфере, то наибо льш им о но будетв о б-
ласти D.

Страницы