ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
Обычно на графиках предпочитают изображать зависимость намагниченности и индукции в ферро-
магнетиках не от
0
B
r
, а от
H
r
(
H
r
, как известно, так же как и
,
0
B
r
пропорционально макротоку, создающе-
му намагничивающее поле).
На рис. 22 изображены графики зависимости J от H и B от H ферромагнетика (железо), магнитный
момент которого первоначально был равен нулю.
Как видно из графиков, намагниченность при некотором значении H достигает насыщения. По дос-
тижении насыщения В растет с увеличением Н по линейному закону.
Б. Магнитный гистерезис. Намагниченность ферромагнетика определяется не только существую-
щим внешним магнитным полем, но и предысторией намагничивания. При изменении величины и на-
правления внешнего поля намагниченность отстает от изменений этого поля. Это явление называется
магнитным гистерезисом.
Если ферромагнетик намагнитить до насыщения, а затем уменьшать напряженность намагничи-
вающего поля, то намагниченность J
x
, будет следовать не первоначальной кривой 1 (она называется ос-
новной кривой намагничивания), а новой кривой 2 (рис. 23). При H
x
= 0 ферромагнетик не утрачивает
намагниченности. Намагниченность
ост
J
r
, которой ферромагнетик обладает в отсутствие внешнего маг-
нитного поля, называется остаточной. Чтобы снять остаточную намагниченность, нужно включить
внешнее поле, направление которого противоположно первоначальному полю, вызвавшему намагничи-
вание.
Поле
коэр
Н
r
обратного направления, которое полностью снимает остаточную намагниченность, на-
зывается коэрцитивной силой. При дальнейшем увеличении обратного намагничивающего поля вновь
происходит насыщение ферромагнетика.
В ненамагниченное состояние ферромагнетик возвращается в соответствии с кривой 3.
При циклическом изменении величины и направления намагничивающего поля получается петле-
образная кривая, называемая петлей гистерезиса. Если максимальные значения
Н
r
таковы, что достига-
ется насыщение, получается максимальная петля гистерезиса (сплошная кривая на рис. 23), если насы-
щение не достигается, получается петля, называемая частным циклом (пунктирная кривая на рис. 23).
Частных циклов можно получить сколько угодно и все они лежат внутри максимальной петли.
Рис. 22
10
6
0
100
200
300
0
100
200
300
1,0
0,5
H
м
а
H
м
а
J
м
а
В
(тл)
Рис. 23
Н
х
Н
х
J
х
x
J
′
x
J
′′
3
1
2
ост
x
J
коэр
x
Н
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 22
- 23
- 24
- 25
- 26
- …
- следующая ›
- последняя »
