ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
12
будут светлыми, а участки, для которых
2
)12(
2
sin2
0022
λ
+=
λ
−− mind
, (1.12)
будут тёмными. В соответствии с этим сами светлые и тёмные полосы
также называют полосами равной толщины.
При освещении плёнки или плоскопараллельной пластинки бе-
лым светом условие максимума (1.11) будет соблюдено лишь для од-
ной определённой длины волны и вся поверхность плёнки или пла-
стинки окрасится в один определённый цвет, причём с изменением
наклона эта окраска будет меняться. Для плёнок и пластинок перемен-
ной толщины (клин, поверхность мыльного пузыря, плёнка масла на
поверхности воды) эта окраска будет на различных участках различна.
1.5. ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ СВЕТА ОТ КЛИНА (КОЛЬЦА НЬЮТОНА)
Частным случаем полос равной толщины являются кольца Нью-
тона, которые наблюдаются в схеме, изображённой на рис. 1.8. Плос-
ковыпуклая линза большого радиуса кривизны прижимается выпуклой
стороной к плоской пластинке так, что между ними образуется воз-
душный клин переменной толщины d. Толщина этого клина зависит от
расположения точки B, характеризуемого радиусом r. Из прямоуголь-
ного треугольника ABC имеем
RdddRdRRr 2)2()(
222
≈−=−−=
,
откуда
R
r
d
2
2
≈
.
(1.13)
Пучок параллельных лучей падает сверху на линзу. Луч, доходя-
щий до точки B, частично отражается, а частично проходит в воздушный
клин. Отражаясь в точке D от пластинки, он возвращается обратно и
интерферирует с лучом, отражённым в точке B. Учитывая потерю пол-
волны в точке D, определим оптическую разность хода лучей как
.
2
2
2
0
2
0
λ
+=
λ
+=δ
R
r
d
(1.14)
При освещении системы монохроматическими лучами в отражённом
свете будут наблюдаться перемежающиеся светлые и тёмные кольца по-
стоянных радиусов r (рис. 1.8, б). Радиусы тёмных колец определяются
из условия гашения
2
)12(
0
λ
+=δ m
, т.е.
2
2
0
0
0
2
λ
+λ=
λ
+ m
R
r
, откуда
радиус m-го тёмного кольца равен
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 10
- 11
- 12
- 13
- 14
- …
- следующая ›
- последняя »
