ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
37
Рис. 2.11
Обозначим угол между направлением падающего луча и пло-
скостью I(II, III, …) через ϑ. Можно считать, что от плоскости I часть
лучей правильно отразилась так, что отражение луча 1 происходит
также под углом ϑ. Учитывая большую проникающую способность
рентгеновских лучей, будем считать, что интенсивность лучей, па-
дающих на плоскости I, II, III, …, будет практически одинакова, а от-
ражённые лучи 1, 2, 3, …, будут иметь как общее направление, так и
одинаковую интенсивность. Эти лучи будут между собой интерфери-
ровать, причём результат интерференции определится их разностью
хода, равной, как это видно из рисунка, 2dsinϑ.
Таким образом, максимумы будут иметь место для углов, удовле-
творяющих условию
,sin2
λ
=
ϑ
kd
...,3,2,1=k
. (2.20)
Выражение (2.20) называется формулой Вульфа–Брэггов и являет-
ся доказательством волновой природы рентгеновских лучей.
Рентгеновские лучи нашли широкое применение в технике (про-
свечивание деталей с целью выявления дефектов), медицине, кристал-
лографии (исследование структуры вещества) и других областях.
С помощью дифракции рентгеновского излучения на кристаллах
можно осуществлять их рентгеноструктурный анализ, т.е. исследо-
вать строение кристаллических решёток и определять межплоскостные
расстояния.
Как уже отмечалось выше, эта идея впервые высказана немецким
физиком Лауэ. Изображение монокристалла, получаемое на фотопла-
стинке в результате дифракции узкого пучка «белого» рентгеновского
излучения (с непрерывным спектром) на неподвижном кристалле,
называется лауэграммой.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 35
- 36
- 37
- 38
- 39
- …
- следующая ›
- последняя »
