ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
62
При толстых пластинках надо вносить поправку на частичное по-
глощение и отражение проходящего луча (коэффициенты
21
, kk
). Для
естественного света, падающего на поляризатор, выражение (4.18)
преобразуется в выражение
)1(cos)1(
2
1
2
2
10
kkII −α−=
. (4.19)
4.4. ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ ПОЛЯРИЗОВАННЫХ ВОЛН
При падении на двупреломляющий кристалл луча, поляризованно-
го под произвольным углом к плоскости падения, на выходе из него по-
лучаются взаимно когерентные обыкновенный и необыкновенный лучи,
которые могут интерферировать друг с другом (рис. 4.14). Разность фаз
для этих лучей обусловлена различием показателей преломления.
Оптический ход для обыкновенного луча равен n
0
∆, где ∆ – толщи-
на кристаллической пластинки. Для необыкновенного луча внутри пла-
стинки показатель преломления n
н
зависит от ориентации оптической
оси. Если оптическая ось параллельна пластинке, то оптический ход
необыкновенного луча равен n
н
∆ и полная разность хода равна
∆−=∆−∆=δ )(
н0н0
nnnn
, (4.20)
и характер поляризации сведённого на экране луча зависит от соотно-
шения δ и λ. Если δ кратно целому числу полуволн
,
4
2
2
λ
=
λ
=δ mm
(4.21)
то сведённый луч поляризован линейно, при
m
чётном эта поляриза-
ция параллельна исходному лучу до его падения на кристалл, а при
m
нечётном – перпендикулярна. Если
4
)12(
λ
+=δ m
, (4.22)
то при равных амплитудах сведённый луч имеет круговую поляриза-
цию. В общем же случае при произвольной δ сведённый луч становит-
ся эллептически поляризованным.
Рис. 4.14
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 60
- 61
- 62
- 63
- 64
- …
- следующая ›
- последняя »
