Физические основы электроники. Базир Г.И. - 67 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Составители: 

Рубрика: 

67
нить правую часть выражения еще и интегралом по участкам 3–4 и 2–1 В ре-
зульта те получим:
∫
=− Adl
h
e
bа
2
ϕϕ
,
то есть
0
/2 ΦΦ
=
−
π
ϕ
ϕ
ba
,
где Ф – полный магнитный поток, охватываемый кольцом интерферометра,
14
θ
θ
ϕ
−=
a
,
34
θ
θ
ϕ
−=
b
, а eh /
0
π
=
Φ
– квант магнитного потока.
Ток через переход а равен:
aa
II
ϕ
sin
0
=
,
а через b:
bb
II
ϕ
sin
0
=
,
(мы предполагаем, что оба перехода одинаковы, с одним и тем же критиче-
ским током 1
е
), полный ток I через интерферометр будет равен сумме токов
1
а
и 1
Ь
:
)sin(sin
0 ba
II
ϕ
ϕ
+=
.
Пр и заданном полном магнитном по ток е через кольцо интерферометра Ф
единственным параметром, который подстраивается под заданный полный ток
интерферометра I, является, величина
b
ϕ
. Отсюда следует, что максимальный
бездиссипативный ток интерферометра равен:
)/cos(2
00max
ΦΦ=
π
II
.
Эта зависимость I
шах
от Ф представлена на рисунке 22.
Рисунок 22

Страницы