Физические основы электроники. Базир Г.И. - 71 стр.

UptoLike

Составители:

Рубрика:

Для задания внешнего потока Ф

совсем не обязательно вводить катушку с

током внутрь кольца интерферометра (это просто прак тически удобнее). Мож-

но, наоборот, считать, что кольцо внесено во внешнее однородное поле, и тогда

— это просто произведение магнитной индукции этого внешнего поля на

площадь кольца (предполагается, конечно, что плоскость кольца перпендику-

лярна внешнему магнитному полю). Теперь понятно, что если кольцо сплош-

ное, без слабой связи, то полный поток Ф в нем равен нулю, а наличие слабой

связи приводит к появлению такого места в кольце, через которое внешнее

магнитное поле частично про никает внутрь кольца. Экранировка оказывается

непол ной.

Пр и дал ьнейшем увеличении внешнего потока Ф

увеличивается и экра-

нирующий ток. Он дос тигает критического значения при внешнем потоке Ф

ес

В этот момент система становится неустойчивой и скачком переходит в сле-

дующее квантовое состояние. Пр и этом полный магнитный по ток кольца ока-

зывается больше внешнего потока, и экранирующий ток изменяет свое

направление (т. е. становится намагничивающим). Однако мы видим, что при

дальнейшем увеличении Ф

, когда внешний поток станет равен кванту по тока

, полный по ток тоже станет равен кванту потока и экранирующий ток исчез-

нет – ситуация вполне аналогичная случаю, когда Ф

=0. При дальнейшем уве-

личении Ф

с перио дичностью Ф

все процессы будут повторяться. При умень-

шении Ф

скачки будут происходить из точк и В и аналогичных ей точ ек. Таким

образом, циклическое изменение внешнего по тока Ф

может сопровождаться

гистерезисным циклом CDABC. Площадь этой гистерезисной петл и пропор-

ционал ьна выделившейся в контакте энергии (см. рисунок 25).