Компоненты волоконно-оптических систем. Белкин М.Е. - 61 стр.

UptoLike

Составители: 

61
Рис. 32. Типичные пространственные характеристики излучения
полупроводникового лазера: 1 – в продольной плоскости, 2 – в
поперечной плоскости
Как следует из рисунка, угол излучения по полуширине в
перпендикулярной плоскости составляет 38°, а в параллельной
примерно 8,5°, что, тем не менее, дает возможность обеспечить
достаточно эффективный ввод излучения даже в одномодовое
волокно.
Шумовая характеристика
Еще одним параметром, особенно важным в АВОСП, явля-
ется шумовая характеристика. Главной причиной дополнитель-
ных шумов в полупроводниковом лазере является хаотическое
спонтанное излучение [23], которое, как уже говорилось, присут-
ствует и в светодиодном, и в лазерном режимах. Спонтанное из-
лучение вызывает флуктуации интенсивности (амплитуды) и фа-
зы оптического поля лазера. Мгновенное значение частоты излу-
чения при волновом подходе соответствует [6]:
( ) ( )
0
1
2
t d dt
ν ν ϕ
π
= +
(35)
где ν
0
средняя частота, φ мгновенная фаза. Отсюда следует,
                              61




Рис. 32. Типичные пространственные характеристики излучения
 полупроводникового лазера: 1 – в продольной плоскости, 2 – в
                    поперечной плоскости

     Как следует из рисунка, угол излучения по полуширине в
перпендикулярной плоскости составляет 38°, а в параллельной –
примерно 8,5°, что, тем не менее, дает возможность обеспечить
достаточно эффективный ввод излучения даже в одномодовое
волокно.

     Шумовая характеристика
     Еще одним параметром, особенно важным в АВОСП, явля-
ется шумовая характеристика. Главной причиной дополнитель-
ных шумов в полупроводниковом лазере является хаотическое
спонтанное излучение [23], которое, как уже говорилось, присут-
ствует и в светодиодном, и в лазерном режимах. Спонтанное из-
лучение вызывает флуктуации интенсивности (амплитуды) и фа-
зы оптического поля лазера. Мгновенное значение частоты излу-
чения при волновом подходе соответствует [6]:
                                     1
                     ν ( t ) = ν 0 + ( dϕ dt )             (35)
                                    2π
где ν0 – средняя частота, φ – мгновенная фаза. Отсюда следует,