Составители:
Рубрика:
(
)
()
()
2
010
22
2
2
1
22
2
0
2
01
2
2
10
2
416
2
γ+γγ
γ
=
γγ+γ
γγ
=
ba
I
ba
I
P
.
(2.78)
Поскольку поле плотности тока внутри волокна однородно [134], то
тепловые потери, выделяющиеся в волокне
Р
1
, будут равны
11
РVР
=
,
(2.79)
где
V
1
– объем волокна, причем
V
1
=
2
1
2 ra ⋅π
(2.80)
Подставив (2.77) и (2.80) в выражение (2.79), получим
() ()
2
01
2
2
1
2
1
2
01
22
2
1
2
1
1
24
2
γ+γ
⋅πγ
=
γ+γ
⋅πγ
=
ab
rI
ba
raI
P
. (2.81)
Тогда тепловые потери, которые будут выделяться вне волокна, в жидком
металле
Р
2
области Т определяются из выражения (2.58)
12
РРР
−
=
(2.82)
Учитывая, что в области
Т имеются два волокна основы и что таких областей в
композиционных ЖМК -
nm
⋅
(рис.2.5), суммарные тепловые потери,
выделяющиеся в волокнах основы
∑
1
P , будут равны
()
2
01
2
2
1
2
1
11
2
γ+γ
⋅πγ
⋅=⋅⋅=
∑
ab
rI
mnPmnP
. (2.83)
Тогда суммарные тепловые потери, которые выделяются в жидком
металле (вне волокна основы)
∑
2
P с учетом выражений (2.58), (2.81), (2.82) и
(2.83) могут быть определены как
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 49
- 50
- 51
- 52
- 53
- …
- следующая ›
- последняя »
