Составители:
Рубрика:
Поляризация света 22
Эллиптическая поляризация
Пусть две монохроматические линейно поляризованные волны
2
cos
x
EA t z
π
ω
λ
=−+
x
ϕ
, (3а)
2
cos
y
EB t z
π
ω
λ
=−+
y
ϕ
x
, (3б)
в которых колебания вектора параллельны осям X и Y, соответственно, и
распространяются совместно в направлении z (рис.2, а). Относительное смещение
волновых фронтов характеризуется величиной разности начальных фаз колебаний
. Так как величины ϕ и определяют фазу волны с точностью до , то
и их разность также может быть задана с точностью до . Удобно считать, что
изменяется в следующих пределах:
E
G
y
δϕ ϕ=−
x y
ϕ 2π
δ 2π δ
02.
δπ≤≤
Рис.2. Суперпозиция двух когерентных линейно поляризованных волн с
ортогональными направлениями колебаний
При и 2 оба колебания совпадают по фазе, при 0 πδ= δ=
δπ=
колебания
находятся в противофазе.
Как это видно из любого уравнения волны (3), одно и то же значение поля в
данный момент времени для меньших значений возникает при больших значениях
. Следовательно, если, например,
, т.е. , то волна
опережает по фазе волну вдоль оси на величину δ . Этот результат следует также
из того, что в любой фиксированной точке (например 0) одно и то же значение
фазы колебаний возникает в волне при меньших значениях , чем в волне , т.е.
колебания
опережают колебания .
E
G
E
ϕ
z
()
00 2δδ>≤≤
z
y
π
x
x
y
y
ϕϕ>
t
x
y
E
z =
x
E
E
y
E
x
E
Если ϕ , то волна опережает по фазе волну на величину δ .
y
ϕ>
y
E
x
E
Результирующий вектор в каждой точке волны лежит в плоскости,
перпендикулярной лучу. Совокупность векторов при ,π и образует
винтовую поверхность, перемещающуюся вдоль со скоростью
x
EE E=+
GG G
E
→
0δ≠ 2
π
z
2
λ
π
υ (рис.2, б). В ω=
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 22
- 23
- 24
- 25
- 26
- …
- следующая ›
- последняя »
