Составители:
Рубрика:
Поляризация света 26
При
2
π
δ= из (4) имеем:
22
22
1
xy
AB
+=
. (9)
Оси эллипса поляризации совпадают с направлением исходных колебаний (3), а
величины полуосей равны их амплитудам (рис.5, в). (Заметим, что этот же результат
получается при
3
2
π
δ= ).
При уравнение (4) дает δπ=
B
y
A
=− x
0
. (10)
Волна вновь оказывается линейно поляризованной, но в отличие от случая
направление колебаний проходит через вторую четверть системы координат 0
(рис.5, д).
δ=
xy
Рис.5. Изменение состояния поляризации результирующей волны при
изменении разности фаз δ между исходными ортогонально
поляризованными волнами
Пусть разность фаз плавно возрастает от значений 0 до значений .
В этом случае, очевидно, эллипс поляризации будет непрерывно изменять свою форму
и ориентацию в системе координат , переходя от состояния (8) к состоянию (9) и
далее к состоянию (10) (рис.5, а-д). При этом, как видно из рис.5, направление поворота
большой оси эллипса оказывается противоположным для случаев
δ δ= δπ=
0xy
1
B
A
> и
1
B
A
< (при
2
π
δ= в первом случае большая ось совпадает с направлением , во втором – с y
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 26
- 27
- 28
- 29
- 30
- …
- следующая ›
- последняя »
