Составители:
Рубрика:
Основы фотометрии 4
Рис.1. К определению понятия “поток световой энергии”
Таким образом, выделенная часть потока приходится на телесный угол dΩ. При этом
предполагается, что линейные размеры площадки σ малы по сравнению с R, так что dΩ
небольшая величина и внутри dΩ поток можно считать равномерным. Полный поток идущий
от S по всем направлениям, будет
. (3)
d
Φ= Φ
∫
причем интеграл берется по полному телесному углу 4π.
2. Сила света - световой поток в единице телесного угла с центром на поверхности
источника излучения.
d
I
d
Φ
=
Ω
. (4)
Если поток Ф посылается источником равномерно по всем направлениям, то
4
π
Φ
Ι=
есть сила света, одинаковая для любого направления. В случае неравномерного потока
величина
4
π
Φ
представляет лишь среднюю силу света и называется средней сферической
силой света.
3. Для количественной оценки освещаемой поверхности введено понятие
освещенности - величины потока, приходящейся на единицу поверхности. Освещенность
площадки
σ
(обозначения те же, что на рис.3) есть
2
cosdd
R
σσ
ΦΙΩΙ
Ε= = =
i
. (5)
4. Яркость источника. На практике, часто расстояние между источником света и
наблюдателем таково, что глаз может различить форму источника. По отношению к таким
источникам, составляющих громадное большинство, имеет смысл ввести понятие
поверхностной яркости (или просто яркости).
Поверхностная яркость В есть величина, характеризующая излучение светящейся
поверхности по данному направлению, определяемого углом i c нормалью к
рассматриваемому элементу светящейся поверхности.
Выделим пучок, опирающийся на элемент поверхности
σ
и образующий телесный
угол dΩ; ось пучка составляет угол i c нормалью
G
к поверхности
σ
(рис.2). Видимая
поверхность элемента в направлении оси есть . Пусть поток, посылаемой ею в
телесный угол dΩ, равен . Очевидно, он пропорционален видимой поверхности
излучателя
σ
cos i и величине телесного угла dΩ. Коэффициент пропорциональности зависит
N
cos i
σ
d
Φ
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 4
- 5
- 6
- 7
- 8
- …
- следующая ›
- последняя »
