Составители:
Рубрика:
обозначается через Е
о
, в отличие от поля Е самой волны. Очевидно разность
п
е
- п
o
является функцией компонент поля Е
ox
,Е
oy
,E
oz
. Если (свободная от
поля) среда изотропна, то эта функция не может зависеть от направления
вектора Е
о
. В частности, она не должна изменяться при изменении знаков
своих аргументов, т.е. быть четной по отношению к каждому из них.
Поэтому ее разложение в степенной ряд должно содержать только четные
степени. В слабых электрических полях, какими являются все поля,
применяемые на опыте, можно сохранить только первые - квадратичные -
члены
этого разложения. В силу уже отмеченной изотропии среды они
войдут только в виде квадратов Е
2
ox
, Е
2
oy
, Е
2
oz
и притом с одним и тем же
коэффициентом. Поэтому их можно объединить, написав
n
e
- n
o
= q E
2
o
,
(1)
где коэффициент q зависит только от рода вещества и его состояния, а также
от длины световой волны
λ
. Опыт действительно подтвердил формулу (1).
Разность фаз между необыкновенным и обыкновенным лучами после
прохождения через конденсатор будет
ϕ
= (2
π
/λ) (п
е
- п
o
) l= 2
π
ВlЕ
2
,
(2)
где l - толщина проходимого слоя вещества, а В= q/λ- так называемая
постоянная Керра. Она увеличивается при уменьшении длины волны
(дисперсия) и сильно уменьшается с повышением температуры (см. таблицу).
Таблица
Значения постоянной Керра для некоторых жидкостей и газов (λ=589 нм,
давление в случае газов 760 мм рт. ст.)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 3
- 4
- 5
- 6
- 7
- …
- следующая ›
- последняя »
