Составители:
Рубрика:
56
чая распространения КВ-радиоволн в симметричном волноводе Земля –
ионосфера при однослойной модели ионос феры.
Интенсивность поля точечного источника может быть рассчитана
путем интегрирования по сечению волновода
()()
0
,,d,IIRF
σ
=Θα
β
σ
∫
(3.1)
где σ – сечение волновода; I
0
(R, Θ) – интенсивность поля в точке при-
ема от точечного источника, расположенного в сечении волновода в
точке с координатами R и Θ; F(α, β) – диаграмма направленности при-
емной антенны; α и β – азимута льный и зенитный углы прихода.
Интенсивность поля точечного источника в сферически-слоистой
ионосфере при отсутствии горизонтальных градиентов показателя пре-
ломления можно записать в виде
() ( )
0
00
22 2
00 0
0
sin
,
sin sin
IB
RRn R Rh R
β
=
∂Θ
−βΘ
∂
β
(3.2)
где B
0
– коэффициент, учитывающий мощность передатчика; β
0
– угол
падения луча на ионосферу; n(R) – коэффициент преломления; R и Θ –
координаты точки наблюдения; R
0
– координата источника.
Для узкой в азимутальной плоскости диаграммы направленности ан-
тенны, ориентированной в направлении α = 0, с учетом (3.2), интеграл
(3.1) можно представить в виде
()
() ()
00
22 22 2
00 0
0
sin d
.
sin sin
R
BF R
I
RRn R Rh R
ββ
=
∂Θ
−
β
−Θ
∂β
∫
(3.3)
В интеграле (3.3) сделаем замену переменной R. Для сферически-
слоистой среды
() ( )
22 22 2
00 0
00
sin sin
dd.
sin
RRnRRhR
R
R
Θ− β
=Θ
β
(3.4)
Частную производную в (3.3) можно записать полной, поскольку ко-
ординаты точки наблюдения и угол падения на слой ионосферы неза-
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 54
- 55
- 56
- 57
- 58
- …
- следующая ›
- последняя »
