Составители:
Рубрика:
29
(
)
(
)
.
k
ttл
k
dr
k
r
k
с
ko
r
0
исп
q
k
ttл
k
dr
k
r
k
с
0
ko
r
исп
q
ф
0
k
dr
−
∫
=
−
∫
−
=
∫
(1.17)
Учитывая, что, в соответствии с приведенными выше упрощениями, все
величины в (1.17), кроме r
к
, остаются в процессе испарения постоянными, по-
лучаем после интегрирования
.
2
ko
r
исп
kф= (1.18)
Эта зависимость была впервые получена Б.И.Срезневским и называется зако-
ном Срезневского.
В выражении (1.18)
(
)
k
ttл
k
с
исп
q
исп
k
−
= называют
константой испарения.
Численные значения константы испарения капель некоторых топлив приведены
в табл. 1.3.
Таблица 1.3
Константа испарения при различных температурах
Константа испарения k
исп
, с/мм
2
при температуре, °С
Топливо
1000 1200 1400 1600 1800
Дизельное топливо
Сланцевое масло
Мазут 40
Мазут 100
0,35
0,40
0,50
1,00
0,30
0,35
0,40
0,80
0,25
0,30
0,35
0,70
0,22
0,25
0,30
0,60
0,19
0,22
0,25
0,50
В настоящее время существует два подхода к описанию горения единич-
ной капли топлива: с использованием диффузионной теории горения и по диф-
фузионной теории горения с учетом кинетических факторов. Различие этих
двух подходов к анализу горения капли заключается в следующем. Диффузи-
онная теория предполагает, что время выгорания капли и характеристики про-
цесса
определяются диффузионным переносом паров топлива и кислорода к
месту горения. При втором подходе дополнительно учитывается кинетическое
сопротивление горению. При малых диаметрах капель и малых числах Рей-
нольдса (относительная скорость потока газов и капель в этом потоке мала) го-
рение капли описывается чисто диффузионной теорией. Экспериментально ус-
тановлено, что скорость испарения
капли, подсчитанная по диффузионной тео-
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 27
- 28
- 29
- 30
- 31
- …
- следующая ›
- последняя »
