Теоретические основы технологических процессов охраны окружающей среды - 75 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

75
K = 1 - 2,104(d/l) + 2,09(d/l)
3
- 0,95(d/l)
5
(5.22)
Это уравнение было подтверждено экспериментально для малых
значений d/l, где поправочный коэффициент не очень велик.
5.3.5. Аэродинамическое сопротивление при наличии нескольких частиц
Практически во всех случаях в газовом потоке присутствует
значительное количество частиц, поэтому уравнения сопротивления потока
движению одной частицы необходимо модифицировать таким образом,
чтобы учесть взаимное влияние частиц, которое становится заметным уже
при достаточно малых концентрациях. Так, при объемной концентрации
частиц (отношение объема частиц к общему объему), равной0,002 м
3
/м
3
,
сопротивление среды движению частиц возрастает на1 %.
Движение системы частиц в безграничной среде приводит к движению
среды вокруг этой системы. Когда частицы находятся достаточно близко
одна к другой, среда между частицами движется вместе с ними и такая
система может рассматриваться как облако (рой). Если система частиц
движется между стенками или если частицы достаточно удалены друг от
друга, среда будет двигаться также и между частицами. В практическом
случае это означает, что существует движение частиц как в виде облаков
(роев), так и другие промежуточные типы движения частиц в виде систем
переменного состава и индивидуальных частиц.
Задача настолько сложна, что до настоящего времени были найдены лишь
частные решения для предсказания движения роя частиц и тормозящих
эффектов. В общем случае рои частиц имеют тенденцию двигаться быстрее, чем
индивидуальные частицы, в то время как системы в пристенном слое движутся
медленнее отдельных частиц.
Высказано предположение, что частицы в бесконечной среде ведут
себя, как капли одной среды, движущиеся в другой. Для этого случая, в
области ламинарного потока, был рассчитан поправочный коэффициент,
который учитывал внутренние перемещения, вызванные вязким лобовым
сопротивлением, но пренебрегал эффектами, обусловленными
поверхностной энергией. Сопротивление движению капли, или пузырька,
описывается уравнением:
2 3
3
3 3
d
d
F du
, (5.23)
где
d
— вязкость «капельной среды».
В том случае, когда вязкость «капельной среды» равна вязкости
окружающей среды, поправочный коэффициент равен5/6; если вязкость
капель намного ниже вязкости окружающей среды (т.е. пузырьки газа в
жидкости) поправочный коэффициент равен 2/3; в случае же капель с очень
высокой вязкостью (причем экстремальным случаем здесь является твердая
Nitro PDF Trial
www.nitropdf.com

Страницы