ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
84
Если частицы настолько малы, что их конечная скорость и
t
достигается за промежуток времени, намного меньший времени пребывания,
конечная скорость может быть приравнена к средней скорости и
т
. Если
размеры частиц не позволяют сделать это допущение, то расстояние,
пройденное частицами, должно быть рассчитано в две стадии. Вначале
находят пройденное расстояние и время, необходимое для достижения
частицей скорости, равной99% конечной,
2
t
D
G
u
A C
. (5.44)
Для сферической частицы, движущейся в области вязкого обтекания,
уравнение(5) переходит в
3
t
G
u
d
. (5.45)
Если внешней силой, действующей на частицу, является сила
тяготения, то
2
( )
18
ч
t
d g
u
, (5.46)
а затем рассчитывают расстояние, пройденное за оставшуюся часть времени
пребывания. Если за время пребывания газового потока в камере конечная
скорость не достигается, необходимо использовать уравнение в интегральной
форме с пределами интегрирования от0 доt.
Для частиц размером менее76 мкм удовлетворительное приближенное
значение конечной скорости оседания можно получить на основе закона
Стокса. Для более крупных частиц необходимо применять общее уравнение
4 ( )
3
ч
t
D
d g
u
C
(5.47)
с соответствующим коэффициентом лобового сопротивления С
D
. Скорости
оседания единичных сферических частиц, как экспериментальные, так и
рассчитанные на основе закона Стокса, приведены в табл. 5.7.
В тех случаях, когда закон Стокса применим для расчета конечной
скорости, размер частиц, которые будут полностью удаляться в камере,
может быть найден из уравнения
min
18 18
ч ч
HU Q
d
gL gBL
(5.48)
Nitro PDF Trial
www.nitropdf.com
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 82
- 83
- 84
- 85
- 86
- …
- следующая ›
- последняя »
