Составители:
Рубрика:
27
33
00
3
2
(3cos 1), cos sin
,
pp
p
rr
⊥
εε
=ϑ−=ϑϑ
E
E
где ϑ – угол между р и радиусом-вектором r точки пространства, в кото-
рой измеряется поле диполя.
Полная напряженность
22
p
EE
⊥
=+
E
.
На оси диполя (при ϑ = 0) Е
р
вдвое больше, чем при ϑ =90° (
⊥
E
= 0 в
обоих случаях). Направление Е в первом случае параллельно р, во вто-
ром – антипараллельно. Действие внешнего электрического поля на ди-
поль проиллюстрировано на рис. 7 и 8. Однородное внешнее электри-
ческое поле Е создает вращающий момент M = p E sinα , где α – угол
между Е и р, стремящийся повернуть диполь так, чтобы его дипольный
момент был направлен по полю. В неоднородном электрическом поле
на диполь, кроме вращающего момента, действует также сила, стремя-
щаяся втянуть диполь в область более сильного поля.
Поле одной молекулы вызывает деформацию близлежащих молекул.
На положительное ядро молекулы действует сила отталкивания, направ-
ленная вдоль вектора напряженности, а на отрицательно заряженное
электронное облако – силы, направленные в противоположную сторону.
Эти силы и деформируют молекулу.
Индуцированный дипольный момент определяется формулой
0
3
0
e
p
e
r
p
εα
ε
′
≈
.
Две молекулы с одинаково ориентированными дипольными момен-
тами р
е
и
e
p
′
притягиваются с конечной силой
4
0
6
4
ee
pp
r
f
′
πε
=−
.
Рис. 8. Диполь в неоднородном
поле
Рис. 7. Диполь в однородном
поле
+F
–F
+e
–e
α
E
+e
–e
F
2
F
1
E
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 25
- 26
- 27
- 28
- 29
- …
- следующая ›
- последняя »
