Физические методы исследования. Часть 1. Бондарев Ю.М - 11 стр.

                                                 11
рентгеновск и х лучей на поверх ностьтвёрдоготела под углом α, удовлетворяю щ и м услови ю
                                             Sin α > n                                         (2)
           Т от ф ак т, что для рентгеновск и х лучей с и х малы ми дли нами волн поверх ность
лю бого тела является ш ерох оватой , а так же прак ти ческ ое отсутстви е преломлени я и
способность прони к ать внутрь лю бого вещ ества является при чи ной невозможности
зерк ального отражени я эти х лучей от поли рованны х поверх ностей в отли чи е от лучей
ви ди могосвета. Рентгеновск и е лучи могут ли ш ьди ф ф узнорассеи ваться наподоби е того, к ак
рассеи ваю тся лучи света поверх ностью матовогостек ла.
       П ри рода отк ры тогоРентгеном и злучени я бы ла объек том напряженны х и сследовани й
многи х ф и зи к овэ к спери ментаторов и теорети к овв20-х годах наш егостолети я. С ам Рентген
предполагал, чтоХ -лучи , к ак и свет, обладаю т волновой при родой . Х -лучи дей стви тельно
оставали сь и к с-лучами прак ти ческ и два десяти лети я. Четк ое док азательство при роды
рентгеновск и х лучей удалось получи ть тольк ов 1912 году, к огда М . Л ауэ, В . Ф ри дри х и П .
Кни ппи нг обнаружи ли и нтерф еренци онную к арти ну при прох ождени и э ти х лучей через
к ри сталли ческ ую реш етк у.
       В зави си мости от мех ани зма возни к новени я рентгеновск ого и злучени я его спек тры
могут бы ть непреры вны ми и ли ли ней чаты ми . В первом случае так ое и злучени е назы вается
тормозны м, вовтором – х арак тери сти ческ и м.
       Н аи более распространенны м и сточни к ом рентгеновск ого и злучени я является
рентгеновск ая трубк а. П оск ольк у КП Д трубк и ни зок (~1-3 %), почти вся потребляемая
мощ ность при её работе превращ ается в теплоту, для отвода к оторой при меняю т си стему
ох лаждени я анода. О к на и з тонк ой бери лли евой ф ольги позволяю т пропуск ать и злучени е от
0,4 нм и менее. С ледует отмети ть, что сущ ествую т разли чны е вари анты рентгеновск и х
трубок , чи сло к оторы х достаточно вели к о, поск ольк у весьма ш и рок ди апазон областей
при менени я рентгеновск ого и злучени я (меди ци на, деф ек тоск опи я, струк турны е
и сследовани я и т.д.).
       С овременная рентгеновск ая трубк а состои т и з анода и к атода, к оторы е помещ ены в
металли ческ и й и ли металлостек лянны й к орпус с ок ном для вы х ода рентгеновск ого
и злучени я. Д ля работы трубок подобноготи па в ни х необх оди мосоздавать вы сок и й вак уум
в пределах 1-10-2 П а. Элек троды трубк и (анод, к атод) подк лю чены к и сточни к увы сок ого
напряжени я в неск ольк о десятк ов ты сяч вольт. П од дей стви ем так ого напряжени я
элек троны , и спущ енны е раск аленной ни тью к атода, уск оряю тся до больш и х ск оростей и
дости гнут поверх ности анода с нек оторой ск оростью V. П роцессы , при водящ и е к
возни к новени ю рентгеновск ого и злучени я, обусловлены и нтенси вны м торможени ем
элек тронов в вещ естве анода и з-за столк новени й с атомами вещ ества. В результате часть
к и нети ческ ой энерги и элек тронов mV2/2          перех оди т в энерги ю к оротк оволнового
элек тромагни тного и злучени я, т.е. уменьш ени е ск орости элек тронов от V1 до V2 при
торможени и является и сточни к ом и злучени я:
                                            hν = m (V12- V22) / 2                              (3)
П олное торможени е элек трона в еди нственном элементарном ак те прои сх оди т очень редк о
по сравнени ю со случаями постепенного торможени я во многи х э лементарны х ак тах .
Элек троны , взаи модей ствуя с отдельны ми атомами ми ш ени , теряю т разное к оли чество
энерги и . С ледовательно, спек тр, и спуск аемы й при э том, и меет непреры вны й х арак тер.
Значени е дли н волн в непреры вном спек тре определяется тольк о ск оростью тормозящ ей
части цы и ее массой , ноне атомны м номером вещ ества, в к отором прои сх оди т торможени е
(ри с.1). С к орости э лек тронов, необх оди мы е для возни к новени я рентгеновск и х лучей ,
должны бы тьсопостави мы соск оростью света. Д ля дости жени я так и х ск оростей элек троны
разгоняю тся вполях сразностью потенци аловпорядк а 108 В .
       Рентгеновск ое и злучени е, возни к аю щ ее при торможени и э лек тронов, разлагается в
сплош ной спек тр, и мею щ и й резк ую грани цу в к оротк оволновой части , соответствую щ ей
ск орости э лек трона V2=0. П оложени е к оротк оволновой грани цы зави си т не от при роды
тормозящ егослоя (т.е. атомногономера металла анти к атода), а от к и нети ческ ой энерги и и
массы бы стролетящ ей заряженной части цы (э лек трона).