Составители:
Рубрика:
e
P
r
l
r
+q
-q
Рис. 1
Электрический момент диполя
e
Р
r
– это вектор, длина которого равна
произведению заряда
q на расстояние : l
lqP
r
r
=
е
. (1)
Направлен вектор
от отрицательного заряда к положительному.
e
Р
r
Если расстояние до точки наблюдения во много раз превышает плечо ди-
поля, то диполь называют точечным.
В аксиальной, т.е. продольной плоскости диполя, при
y = 0 составляющие
вектора электрической индукции точечного электрического диполя описывают-
ся следующими выражениями:
()
,
zx
xz
P
D
e
x
2
5
22
3
4
+
⋅
π
= (2)
()
.
zx
xz
P
D
e
z
2
5
22
22
2
4
+
−
⋅
π
= (3)
На рис. 2 электрическое поле точечного электрического диполя в одно-
родной среде изображено с помощью линий вектора D
r
. Вектора в каждой
точке пространства являются касательными к изображенным линиям.
D
r
Как следует из выражений (2) и (3), вектор электрической индукции
вдоль оси диполя имеет только одну составляющую
, которая убывает с
увеличением z по закону z
z
D
-3
.
.
z
P
D
e
z
3
2π
= (4)
51
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 49
- 50
- 51
- 52
- 53
- …
- следующая ›
- последняя »
