Составители:
Рубрика:
дуемого образца, в измерительной обмотке будет наводиться индукционная
ЭДС и по цепи гальванометра потечет индукционный ток.
Заряд, перемещенный по цепи индукционным током, пропорционален
изменению магнитного потока
∆
Ф, пронизывающего витки N
0
, т. е.
q= ,Ф
R
N
∆
0
(5)
где
R – полное сопротивление измерительной цепи.
Если в намагничивающей обмотке быстро изменится направление тока
на обратное, то направление магнитных силовых линий в образце изменится на
противоположное.
Обозначив величину магнитного потока до и после переключения соот-
ветственно
Ф
1
=Ф и Ф
2
=-Ф, можно записать величину приращения магнитного
потока равенством
∆Ф = Ф
1
- Ф
2
= Ф- (- Ф) =2Ф. (6)
Для баллистического гальванометра заряд, протекший при кратковре-
менном разряде, пропорционален отбросу
β подвижной системы, т. е.
q=Aβ, (7)
где
А – баллистическая постоянная прибора.
Приравнивая правые части двух последних равенств, находим
β=∆ АФ
R
N
0
или .
N
АR
Ф β=∆
0
(8)
Если в последней формуле заменить изменение потока, согласно ра-
венству
∆Ф=2Ф, и учесть, что вектор индукции
r
B
связан в данном случае с
магнитным потоком и площадью поперечного сечения образца соотношением
В=Ф/S, то легко прийти к выражению
,
SN
RA
B β=
0
2
(9)
которое может служить расчетной формулой для вычисления индукции маг-
нитного поля внутри образца. Произведение
RA остается неизменным в процес-
се измерений и может рассматриваться как постоянная прибора. Численно она
84
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 82
- 83
- 84
- 85
- 86
- …
- следующая ›
- последняя »
