ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
28
рdVdTСрdVRdT
i
dTС
Vn
+=+=ννν
µµ
2
.
Из термического уравнения состояния имеем
RdTVdppdV ν=+ .
Тогда
(
)
()
рdVVdpрdVCC
Vn
=+−
µµ
. (24.14)
Преобразуя данное дифференциальное уравнение и решая его разде-
лением переменных с последующим интегрированием, получим уравнение
политропического процесса в виде
const
=
n
рV
, (24.15)
где
)()(
Vnpn
CCCCn
µµµµ
−−=
– показатель политропы. Отсюда теплоем-
кость в любом политропическом процессе
1−
−
=
n
CnC
C
pV
n
µµ
µ
. (24.16)
Например, в процессе
const
2
=
PV
2=n , и тогда
()
RiRRiRRiiRCCC
pVn
22222 −=−=+−=−=
µµµ
.
Вспомнив, что в адиабатическом процессе
0=
S
С
µ
, и подставив его
значение в (24.16), получим выражение для показателя адиабаты:
i
i
С
С
n
V
р
ад
2+
===
µ
µ
γ .
Для решетки кристалла следует учесть ее очень малую по сравнению
с газом сжимаемость, поэтому можно пренебречь работой расширения и не
различать тем самым изохорную и изобарную теплоемкости. Тогда, с уче-
том (24.9),
RdTdTС νν
µ
3=
,
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 27
- 28
- 29
- 30
- 31
- …
- следующая ›
- последняя »
