ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
48
Если, например, D = 1 м, а V = 1 м/с, то при
2,1=
ρ
кг/м
3
и
3
100,1
−
⋅=
η
кг/(м·с) получаем
9,2
0
=
ν
м/с, т.е. больше, чем V.
Ошибка была в том, что мы считали течение ламинарным, а это в дан-
ном случае неверно. Течение является ламинарным лишь при малых
числах Рейнольдса
,Re
0
00
η
ρ
Dн
=
меньших некоторого критического числа Рейнольдса
кр
Re
.
кр
Re
за-
висит от геометрии течения, но обычно его значение лежит в диапазо-
не от 10 до 30.
При турбулентном течении надо рассматривать турбулентную
вязкость
кр
Re
Re
0
ηη
≈
.
Тогда вместо (6.4) получаем
≈≈≈
кр
кр
Vv Re05,0
Re
00
0
ρ
ρ
ρ
σ
0,013 V.
В рассматриваемом примере получается совсем другой резуль-
тат:
3,1
0
≈v
см/с. Соответствующее число Рейнольдса
4
10~Re
.
6.2. Спираль Экмана
В глубоком океане кроме ветрового напряжения следует учиты-
вать силу Кориолиса. Теория ветрового течения в глубоком открытом
океане была разработана шведским ученым В. Экманом. Не вдаваясь в
детали, приведем полученные им выражения для компонент скорости
течения, если ветер дует вдоль оси y:
),
4
cos(
0
kzevv
kz
x
m
π
−
±=
(6.5)
)
4
sin(
0
kzevv
kz
y
m
π
−
=
. (6.6)
Здесь верхний знак относится к Северному полушарию, а нижний
знак к Южному.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 46
- 47
- 48
- 49
- 50
- …
- следующая ›
- последняя »
