Электрические машины: Письменные лекции. Брандина Е.П. - 44 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СЗТУ | Санкт-Петербург

Составители: 

Рубрика: 

42
Основные гармоники полей продольной и поперечной реакции якоря
создают потоки реакции якоря
δδ
τ
π
τ
π
lBklBФ
admadadmad
⋅⋅⋅⋅=⋅⋅⋅=
22
1
;
δδ
τ
π
τ
π
lBklBФ
aqmaqaqmaq
⋅⋅⋅⋅=⋅⋅⋅=
22
1
.
С учетом выше приведенных формул:
;
22
2
0
add
об
d
ad
kI
p
kWm
kk
l
Ф
⋅⋅
⋅
⋅
⋅
⋅
⋅⋅
⋅⋅
=
πδ
τµ
δµ
δ
;
22
2
0
aqq
об
q
aq
kI
p
kWm
kk
l
Ф
⋅⋅
⋅
⋅
⋅
⋅
⋅⋅
⋅⋅
=
πδ
τµ
δµ
δ
Потоки
и индуктируют в обмотке якоря ЭДС самоиндукции
ad
Ф
aq
Ф
adобad
ФkWfE ⋅⋅⋅⋅⋅=
1
2
π
,
aqобaq
ФkWfE ⋅⋅⋅⋅⋅=
1
2
π
,
которые называются ЭДС продольной и поперечной реакции якоря
На рис. 3.7 [1] представлена векторная
диаграмма токов, потоков и ЭДС реакции
якоря синхронного генератора при
смешанной активно-индуктивной нагрузке
(0<φ<90°).Здесь Е - ЭДС индуктируемая в
якоре потоком возбуждения. По общему
правилу потоки совпадают по фазе с
создающими их токами, а ЭДС отстают
от
потоков на 90°. Со стороны статора
вращающийся поток возбуждения Ф
f
представляется изменяющейся во
Рис.3.7. Векторные диаграммы времени
синусоидальной величиной, что
потоков и ЭДС реакции якоря
позволяет представить его в виде
комплексной величины.
Результирующий поток основной гармоники поля в воздушном зазоре
.
(3.19)
Этот поток индуктирует в обмотке якоря результирующую ЭДС от
основной гармоники результирующего поля в зазоре
, (3.20)
где
и . (3.21)
aqadf
ФФФФ
&&&&
++=
δ
aqad
EEEE
&&&&
++=
δ
dadad
IjxE ⋅−=
&
qaqaq
IjxE ⋅−=
&
3.2.3. Индуктивные сопротивления
Индуктивные сопротивления обмотки якоря
и называются
соответственно индуктивными сопротивлениями продольной и
поперечной реакции якоря. С учетом ранее полученных формул,
имеем
ad
x
aq
x

Страницы