Исследование магнитной индукции в железе баллистическим методом. Бугнина Г.А - 15 стр.

внутреннего поля в образце Нт равна напряженности внешнего (на-
магничивающего) поля и дается выражением:

                   Нт = 1N/2πr                     (6)

    где I - ток в намагничивающей обмотке тороида (см.рис. 10),
        N - полное число витков обмотки,
       r - расстояние от центра тороида О до точки поля или радиус соот-
             ветствующей линии индукции.

    При достаточно малом радиусе поперечного сечения тора rо по срав-
нению с радиусом самого тора rср (rо << rср) можно считать, что
                   r1 r2 rср

    Тогда
              Нт = 1N/2 π rcр = 1nт,                (7)

    где nт - число витков обмотки, приходящееся на единицу
             длины средней линии тора.

Магнитное поле в таком тороиде можно считать однородным. Линии ин-
дукции не пересекают поверхности образца и образуют систему концен-
трических окружностей вокруг общего с тороидальным образ-цом центра.
Полученные экспериментальные данные о магнитном поле не нуждаются в
поправках на форму образца. Именно такой образец используется в данной
работе.

     Экспериментальное исследование кривой намагничивания фер-
ромагнетиков может быть проведено различными методами. В данной ра-
боте используется баллистический метод, предложенный А.Г. Сто-
летовым и ставший классическим. Установка состоит из следующих частей
(рис. 11).

1. Гальванометр Г магнитоэлектрической системы с шунтом. Угол поворо-
    та рамки гальванометра и отклонение светового “зайчика” α пропор-
    циональны количеству прошедшего через рамку электричесства q, если
    время τ протекания заряда мало по сравнению с



                                                  15