Физическая оптика. Бугрова А.И - 5 стр.

                               4

     4. Закон преломления. Был установлен экспериментально
Снеллиусом. Согласно этому закону преломленный луч лежит в
плоскости падения, причем отношение синуса угла падения к си-
нусу угла преломления не зависит от угла падения и является для
данных двух сред величиной постоянной, т.е.
                         sin α n2
                                = = n21 .                   (1.1)
                         sin β n1
     Величина n21 называется относительным показателем пре-
ломления второй среды по отношению к первой. Показатель пре-
ломления среды относительно вакуума называют абсолютным
показателем преломления и обозначают обычно через n (n1 и n2 -
абсолютные показатели преломления первой и второй сред). Ве-
щество с большим абсолютным показателем преломления назы-
вают оптически более плотным.
     Закон преломления можно переписать в виде
                         n1 sin α = n2 sin γ .              (1.2)
Из (1.2) видно, что при переходе света из оптически более плот-
ной среды в оптически менее плотную (n1>n2), преломленный луч
будет удаляться от нормали к поверхности и, наконец, при угле
падения
                          α0 = arcsin n21                   (1.3)
преломленный луч не возникает вообще, так как γ=π/2, а sinγ=1.
     Таким образом, для углов падения α≥α0 свет не проходит во
вторую среду и полностью отражается. Это явление называется
полным отражением, а угол α0 - предельным углом полного от-
ражения.
     Теория световых корпускул была отвергнута в первой поло-
вине XIX столетия после открытия явления интерференции и
создания волновой теории света.