Физическая оптика. Бугрова А.И - 71 стр.

                              70

ской оптики не выполняются. В дальнейшем все величины, отно-
сящиеся к обыкновенной волне, будем обозначать индексом "о"
(от слова ordinary), к необыкновенной - индексом "е" (от слова
extraordinary).
     Необходимо помнить, что в кристалле наблюдаемым на
опыте направлением является направление, называемое лучом,
которое совпадает с направлением переноса энергии (вектором
Пойнтинга). В общем случае направление луча может не совпа-
дать с направлением вдоль волнового вектора.
     В кристаллах существует направление (в простейшем случае
одно), называемое оптической осью, в котором скорости обыкно-
венной и необыкновенной волн одинаковы. Плоскость, в которой
лежат оптическая ось одноосного анизотропного кристалла и вол-
новой вектор световой волны, называется главной плоскостью
или главным сечением кристалла.
     Обыкновенная и необыкновенная волны поляризованы    r в
двух взаимно перпендикулярных направлениях: векторr E не-
обыкновенной волны лежит в главной плоскости, вектор E обык-
новенной волны перпендикулярен главной плоскости.
     Если кристалл вырезан так, что его оптическая ось парал-
лельна поверхности, а волна падает на кристалл нормально, то
разделение падающей волны на обыкновенную и необыкновен-
ную происходит, но обе они распространяются в одном направ-
лении с разными скоростями. Суперпозиция обыкновенной и не-
обыкновенной волн в этом случае может дать, в зависимости от
разности фаз волну эллиптической, циркулярной или линейной
поляризации (см. п.4.1.4).

                 4.3.5. Построения Гюйгенса
     Для того, чтобы определить направление обыкновенного и
необыкновенного лучей в кристалле, можно воспользоваться по-
строениями Гюйгенса. Оно выполняется при помощи лучевой
поверхности. За некоторое время t падающая волна пройдет рас-
стояние АВ, которое принимается за единицу (рис.4.9). Расстоя-
ние, которое пройдут обыкновенная и необыкновенная волны оп-