Физическая оптика. Бугрова А.И - 77 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МИРЭА | Москва

Составители: 

Рубрика: 

76
Направление колебаний вектора Е в ней будет повернуто на угол
2α относительно направления вектора Е в падающей волне
(рис.4.14).
Рис.4.13 Рис.4.14
Преобразование типа поляризации света фазовыми пластин-
ками является обратным, т.е. при падении, например, на чет-
вертьволновую пластинку циркулярно поляризованная волна
преобразуется в линейно поляризованную.
4.5. Анализ поляризованного света
4.5.1. Закон Малюса
При падении на поляризатор линейно поляризованная волна
с амплитудой Е распадается на две волны со взаимно перпенди-
кулярными направлениями поляризации (рис.4.15, поляризатор
обозначен буквой А). Та из них, для которой ориентация вектора
Е совпадает с направлением пропускания поляризатора ОО, име-
ет амплитуду Е
=Е
е пад
cosθ, где θ - угол между вектором Е падаю-
щей волны и осью пропускания поляризатора.
=Е
Другая волна имеет амплитуду Е
о пад
sinθ и задерживается
поляризатором. Таким образом, интенсивность линейно поляри-
зованного света на выходе из поляризатора удовлетворяет соот-
ношению, называемому законом Малюса
I=I
пад
cos
2
θ, (4.6)
где I
пад
- интенсивность падающего света. 
                              76

Направление колебаний вектора Е в ней будет повернуто на угол
2α относительно направления вектора Е в падающей волне
(рис.4.14).




            Рис.4.13                     Рис.4.14
     Преобразование типа поляризации света фазовыми пластин-
ками является обратным, т.е. при падении, например, на чет-
вертьволновую пластинку циркулярно поляризованная волна
преобразуется в линейно поляризованную.

             4.5. Анализ поляризованного света
                     4.5.1. Закон Малюса
      При падении на поляризатор линейно поляризованная волна
с амплитудой Е распадается на две волны со взаимно перпенди-
кулярными направлениями поляризации (рис.4.15, поляризатор
обозначен буквой А). Та из них, для которой ориентация вектора
Е совпадает с направлением пропускания поляризатора ОО, име-
ет амплитуду Ее=Епадcosθ, где θ - угол между вектором Е падаю-
щей волны и осью пропускания поляризатора.
      Другая волна имеет амплитуду Ео=Епадsinθ и задерживается
поляризатором. Таким образом, интенсивность линейно поляри-
зованного света на выходе из поляризатора удовлетворяет соот-
ношению, называемому законом Малюса
                              I=Iпадcos2θ,                (4.6)
где Iпад - интенсивность падающего света.

Страницы