ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
80
Основной закон опти-
ческой активности – закон
Био, связывает угол пово-
рота плоскости поляриза-
ции ф с длиной активной
среды l.
,аlф =
[]
,claф =
где α - постоянная
вращения, измеряемая в
град
*
мм
-1
. Для растворов
где
[
]
a
- удельная постоян-
ная вращения, измеряемая в град
Рис.4.18
мм
-1
*
, с – концентрация раство-
ра.
Поворот может происходить либо по часовой стрелке, тогда
вещество называется правовращающим (ф > 0), либо против ча-
совой стрелки, тогда вещество называется левовращающим
(ф < 0).
Френель предложил следующее качественное объяснение
вращения плоскости поляризации света. Линейно поляризован-
ную плоскую монохроматическую волну
)cos(
0
kxtЕЕ −=
ω
r
r
можно
представить в виде комбинации двух одновременно распростра-
няющихся циркулярно поляризованных плоских монохроматиче-
ских волн той же частоты, векторы
1
Е
r
2
Е
r
и которых равны по
модулю Е
0
/2, и вращаются по взаимно противоположным на-
правлениям с одинаковой угловой скоростью ω. В оптически ак-
тивной среде волны и
1
Е
r
2
Е
r
распространяются с разными фазо-
выми скоростями. Поэтому после прохождения этими волнами в
среде пути 1 между ними возникает сдвиг по фазе Δф, пропор-
циональный 1. В результате наложения этих волн на выходе из
слоя толщиной 1 образуется плоская монохроматическая волна
плоскость поляризации которой повернута относи-
,
2
'
1
'
EЕЕ
rrr
+=
80
Основной закон опти-
Рис.4.18
ческой активности – закон
Био, связывает угол пово-
рота плоскости поляриза-
ции ф с длиной активной
среды l.
ф = аl ,
где α - постоянная
вращения, измеряемая в
град*мм-1. Для растворов
ф = [a ]cl ,
где [a ] - удельная постоян-
ная вращения, измеряемая в град*мм-1, с – концентрация раство-
ра.
Поворот может происходить либо по часовой стрелке, тогда
вещество называется правовращающим (ф > 0), либо против ча-
совой стрелки, тогда вещество называется левовращающим
(ф < 0).
Френель предложил следующее качественное объяснение
вращения плоскости поляризации света. Линейно
r r
поляризован-
ную плоскую монохроматическую волну Е = Е0 cos(ωt − kx) можно
представить в виде комбинации двух одновременно распростра-
няющихся циркулярно поляризованных плоских монохроматиче-
r r
ских волн той же частоты, векторы Е1 и Е2 которых равны по
модулю Е0/2, и вращаются по взаимно противоположным на-
правлениям с одинаковой угловой скоростью ω. В оптически ак-
r r
тивной среде волны Е1 и Е2 распространяются с разными фазо-
выми скоростями. Поэтому после прохождения этими волнами в
среде пути 1 между ними возникает сдвиг по фазе Δф, пропор-
циональный 1. В результате наложения этих волн на выходе из
слоя толщиной 1 образуется плоская монохроматическая волна
r r' r'
Е = Е 1 + E 2 , плоскость поляризации которой повернута относи-
