Излучение, атомная и ядерная физика. Бугрова А.И - 30 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МИРЭА | Москва

Составители: 

Рубрика: 

29
Итак, тормозное рентгеновское излучение испускают элек-
троны при их торможении в электрическом поле или при взаимо-
действии с атомами вещества анода рентгеновской трубки. Его
свойства совершенно не зависят от вещества анода. Согласно за-
конам классической электродинамики, тормозное излучение, как
и видимый белый свет, должно иметь сплошной спектр, поэтому
его иногда называют “белым из-
лучением”. В спектре этого из-
лучения должны присутствовать
все длины волн от нуля до бес-
конечности.
Полученные в опытах
спектральные интенсивности
тормозного излучения при раз-
личных напряжениях на рентге-
новской трубке U представлены
кривыми на рис.2.9. В сторону
длинных волн кривые интенсив-
ности спадают полого, асимпто-
тически приближаясь к нулю с увеличением длины волны. Со
стороны коротких волн кривые интенсивности резко обрываются
при некоторых значении длин волн
λ
min
, называемых коротко-
волновой границей сплошного рентгеновского излучения. Опыты
показали, что
λ
min
∼ 1/U. Наличие коротковолновой границы
сплошного рентгеновского спектра никак не может быть объяс-
нено с точки зрения классической электродинамики, но легко
объясняется с точки зрения квантовых свойств излучения.
Рис.2.9.
При фиксированном напряжении U на рентгеновской труб-
ке электрон непосредственно перед анодом обладает кинетиче-
ской энергией Е
кин
, полученной за счет ускорения в поле трубки,
то есть .
eUЕ
кин
=
При столкновении с атомами анода часть энергии электрона
передается излучаемому фотону, а часть идет на нагрев анода, а
также на ионизацию его атомов. Если же вся энергия, полученная 
                              29

      Итак, тормозное рентгеновское излучение испускают элек-
троны при их торможении в электрическом поле или при взаимо-
действии с атомами вещества анода рентгеновской трубки. Его
свойства совершенно не зависят от вещества анода. Согласно за-
конам классической электродинамики, тормозное излучение, как
и видимый белый свет, должно иметь сплошной спектр, поэтому
                               его иногда называют “белым из-
                               лучением”. В спектре этого из-
                               лучения должны присутствовать
                               все длины волн от нуля до бес-
                               конечности.
                                     Полученные в опытах
                               спектральные      интенсивности
                               тормозного излучения при раз-
                               личных напряжениях на рентге-
                               новской трубке U представлены
                               кривыми на рис.2.9. В сторону
                               длинных волн кривые интенсив-
           Рис.2.9.            ности спадают полого, асимпто-
тически приближаясь к нулю с увеличением длины волны. Со
стороны коротких волн кривые интенсивности резко обрываются
при некоторых значении длин волн λmin, называемых коротко-
волновой границей сплошного рентгеновского излучения. Опыты
показали, что λmin ∼ 1/U. Наличие коротковолновой границы
сплошного рентгеновского спектра никак не может быть объяс-
нено с точки зрения классической электродинамики, но легко
объясняется с точки зрения квантовых свойств излучения.
      При фиксированном напряжении U на рентгеновской труб-
ке электрон непосредственно перед анодом обладает кинетиче-
ской энергией Екин, полученной за счет ускорения в поле трубки,
то есть Екин = eU .
     При столкновении с атомами анода часть энергии электрона
передается излучаемому фотону, а часть идет на нагрев анода, а
также на ионизацию его атомов. Если же вся энергия, полученная

Страницы