Излучение, атомная и ядерная физика. Бугрова А.И - 8 стр.

                                      7

различных формах, то wωdω = wλ dλ. Но λ=2πс/ω и, дифферен-
цируя это выражение, получим dλ=−2πсdω/ω2, откуда
dλ/λ=−dω/ω . Знак минус мы опускаем, он означает только, что с
возрастанием частоты длина волны убывает. Таким образом, счи-
тая величины dω и dλ положительными, можно написать
                             ω           λ
                        wλ = wω , wω = wλ .               (1.4)
                             λ          ω
    Можно показать, что
                             4π          4π
                       w=       I и wω =    Iω ,               (1.5)
                              c           c
где с – скорость света.
       Испускательная способность. Тепловое излучение любого
тела характеризуется его спектральной испускательной способ-
ностью (или просто испускательной способностью), под которой
понимают поток излучения с единицы поверхности тела в еди-
ничном интервале частот. Если dW(ω,T) − энергия, излучаемая
единицей поверхности тела, имеющего температуру Т, в единицу
времени в диапазоне частот от ω до ω+dω по всем направлени-
ям, то испускательная способность есть
                                     dW (ω , T )
                        r (ω , T ) =             .      (1.6)
                                       dω
Испускательная способность в сильной степени зависит от тем-
пературы излучающего тела. Ее можно также представить как
функцию не частоты ω, а длины волны λ. Аналогично (1.4) легко
получить, что
                              λ             λ2
                  r (ω , T ) = r (λ , T ) =     r (λ , T ) .   (1.7)
                              ω             2πc
Можно показать, что
                                     c                         (1.8)
                      r (ω , T ) =     wω (ω , T ) .
                                     4
    Энергетическая светимость. Поток энергии, испускаемый
единицей поверхности излучающего тела по всем направлениям