Магнитные усилители. Бункин П.Я - 5 стр.

     Из рис.3 видно, что
                                      dB   ∆B
                                 µ=      ≈    ,                             (4)
                                      dH ∆H
где В – магнитная индукция, Н – напряженность магнитного поля.
      Допустим, что зависимость В=f(Н) однозначна. Она показана на рис.3
пунктирной линией. Если на ней взять два различных участка при условии, что
∆Н 1 = ∆Н 2 , то для них будет справедливо условие, что ∆В1 > ∆B2 , следовательно
µ1> µ 2 .
     Магнитное состояние сердечников при подмагничивании постоянным
током определяется по предельной петле гистерезиса, при подмагничивании
переменным током по частным циклам петли гистерезиса. Причем, при
увеличении напряжения, питающего рабочие обмотки, частные циклы
приближаются к предельной петле. При соответствующей величине питающего
напряжения перемагничивание переменным током также происходит по
предельной петле гистерезиса. Для однозначной зависимости B=f(H),
приведенной на рис.4 ( характеристика 1), при управляющем сигнале H ==0 и
частном цикле, далеком от насыщения ( характеристика 2),                магнитная
проницаемость, а следовательно и индуктивное сопротивление, максимальны.
B этом случае ток нагрузки, согласно формуле (2), будет минимальным и
называется током холостого хода I хх.
     При подаче сигнала управления на обмотку W у в одном из сердечников
происходит суммирование магнитных потоков от постоянного и переменного
токов, в другом - они вычитаются. Через полпериода они меняются местами. В
том сердечнике, где в данный полупериод потоки складываются, исходная
точка для частных циклов определяется сигналом управления, создающим
соответствующую напряженность магнитного поля H =1 и индукцию B =1 на
предельной петле гистерезиса (характеристика 3 на рис.4).




    Рис.4. Кривая намагничивания сердечников при одновременном действии
                      постоянного и переменного токов


                                        5