Техника высоких напряжений. Бутенко В.А - 20 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

21
).
301,0
1(8,29
0
0
δ⋅
+δ⋅=
r
E (2)
Так же, как и на постоянном напряжении, при достижении напряже-
ния зажигания короны на проводах линий электропередачи переменно-
го напряжения возникают объемные заряды того же знака, что и заряд
провода. Вследствие непрерывного изменения полярности провода,
объемный заряд каждой фазы удаляется от провода только в течение
полупериода
и при перемене полярности начинает притягиваться к про-
воду.
Считая, что напряженность на поверхности коронирующего провода
в течение всего полупериода неизменна и равна критической, наиболь-
шее удаление объемного заряда от оси провода можно оценить по фор-
муле
0кmax
rETkr ⋅⋅⋅= , (3)
где
k – подвижность ионов; Т – период; Е
к
– напряженность зажигания
короны;
r
0
– радиус коронирующего провода.
Например, при
r
0
= 1,25 см k = 1,8
см
/
В
с/см
,
Е
к
= 36 кВ/см; Т = 0,02 с мак-
симальное удаление объемного заряда от провода составит 40 см, что
значительно меньше расстояния между фазами в реальных ЛЭП.
Следовательно, при переменном напряжении промышленной часто-
ты объемные заряды каждой фазы можно представлять независимо друг
от друга, хотя теоретические расчеты и измерения показывают, что на-
ряду с пульсирующим вокруг каждого провода
зарядом имеется не-
большая доля заряда, постепенно перемещающаяся к противоположно-
му электроду. Так как величина этого заряда невелика, его можно не
учитывать, и коронный разряд на высоковольтных ЛЭП допустимо рас-
сматривать только для одной фазы.
Положим, что линия подключается к источнику синусоидального
напряжения в момент
t
0
при U=0 (рис. 1, а), синусоида в различных
масштабах соответствует напряжению источника
U, напряженности по-
ля на поверхности провода
Е
пр
и заряду Q
пр
= U
⋅
C
0
, где C
0
– емкость
ЛЭП на единицу длины при отсутствии короны.

Страницы