Составители:
102
Это означает, что уровень Ферми лежит посредине запрещенной зоны,
как показано на рис.5-10. Следовательно, для электронов, перешедших в
зону проводимости, величина
E-E
F
мало отличается от половины ширины
запрещенной зоны. Уровни зоны проводимости лежат на хвосте кривой
распределения. Поэтому вероятность их заполнения электронами можно
находить по формуле (5.12). Положив в этой формуле
E - E
F
≈
∆
E/2, получим:
kT
E
econst)E(F
2
∆
−
⋅≈ (5.13)
Количество электронов, перешедших в зону проводимости, а,
следовательно, и количество образовавшихся дырок, будет пропорционально
вероятности (5.13). Эти электроны и дырки являются носителями тока.
Поскольку проводимость пропорциональна числу носителей, она также
должна быть пропорциональна выражению (5.13). Следовательно,
электропроводность собственных полупроводников быстро увеличивается с
ростом температуры по закону:
kT
E
e
∆
σσ
−
⋅
=
0
, (5.14)
где
- ширина запрещенной зоны, а
σ
0
- константа.
Зависимость логарифма проводимости от обратной температуры будет
иметь вид прямой, изображенной на рис.5-11. По наклону этой прямой
можно определить ширину запрещенной зоны
.
Рис. 5-11
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 101
- 102
- 103
- 104
- 105
- …
- следующая ›
- последняя »
