Составители:
130
проникающей способности, в несколько раз превышающей проникающую
способность очень жестких
γ
-лучей. Вначале это излучение назвали
бериллиевыми лучами. В 1932 году Чэдвик доказал, что бериллиевые лучи
представляют собой поток частиц, лишенных заряда и имеющих масcy,
близкую к массе протона; эти частицы были названы нейтронами. Ядерная
реакция в этом случае протекает в такой форме:
4
Ве
9
+
2
He
4
→
(
6
C
13
)
→
6
С
12
+
0
n
1
.
Рис. 6-7
На рис.6-7 изо6ражено устройство прибора для обнаружения нейтронов.
Источником
α
-частиц служит диск Д, покрытый полонием. Нейтроны,
испускаемые бериллием, под влиянием бомбардировки
α
-частицами
проходили через стенку камеры и проникали в ионизационную камеру, в
которой они не вызывали ионизации, так как не имели своего заряда. Если
перед окном камеры, поместить пластинку из парафина, то ионизация в
камере возрастает, так как нейтроны, сталкиваясь с ядрами атомов водорода,
содержащимися в парафине, передают им некоторое количество
движения и
сообщают скорость, достаточную для ионизации газа в ионизационной
камере.
Таким образом, ионизация в камере вызывается не нейтронами, а
протонами, которые получили кинетическую энергию при упругих
столкновениях с нейтронами.
Опыт показывает, что при прохождении нейтронов через вещество
возможны упругое рассеяние, неупругое рассеяние, захват.
Упругим называется рассеяние без потери
кинетической энергии частицей
(нейтроном). В некоторых веществах, для которых роль упругого рассеяния
относительно высока, быстрый нейтрон теряет свою энергию в серии
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 129
- 130
- 131
- 132
- 133
- …
- следующая ›
- последняя »
