Составители:
Рубрика:
14
r
r
QQ
eF
G
G
2
0
21
4πεε
= ,
где
r
G
- радиус-вектор точки наблюдения;
r
e
G
- единичный радиус-вектор, на-
правленный в точку наблюдения; ε
0
- электрическая постоянная; ε - диэлектри-
ческая проницаемость среды (в вакууме ε = 1).
Напряженность электрического поля - характеристика силового действия ЭП
на заряд. Напряженность ЭП, создаваемого зарядом Q
1
, есть векторная величи-
на, обозначаемая символом
E
G
(Q
1
) и определяемая соотношением
2
1
Q
)Q(
F
E
G
G
=
,
где
F
G
- сила, действующая на заряд Q
2
.
Линия ЭП- линия, в любой точке которой вектор напряженности ЭП направ-
лен по касательной к ней.
ЭП подчиняется принципу суперпозиции: напряженность ЭП нескольких
источников является суммой векторов напряженности поля, создаваемого неза-
висимо каждым источником
∑
=
i
i
EE
G
G
СУМ
.
Потоком ЭП называется интеграл по некоторой поверхности S от скалярного
произведения напряженности ЭП на элемент поверхности:
∫
=
S
Е
SdEФ
G
G
,
где вектор
S
d
G
направлен по нормали к поверхности.
Закон Гаусса для ЭП: поток ЭП через замкнутую
поверхность S
0
пропор-
ционален суммарному заряду, расположенному внутри объема, ограниченного
поверхностью интегрирования потока
V(S
0
)
∑
∫
ε
==
j
j
S
E
QSdEФ
0
0
0
1
G
G
.
Линии напряженности электрического поля точечного заряда представляют
собой прямые линии, идущие от заряда (положительного) или к заряду отрица-
тельному.
Потенциалом данной точки
r
G
ЭП называется скалярная характеристика ЭП,
численно равная работе сил поля по перемещению единичного положительного
заряда из данной точки в другую фиксированную точку
r
G
0
, в которой потенци-
ал принят за 0 (например, в бесконечность):
∫
=ϕ
0
r
r
d)(
G
G
G
G
G
rEr
.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 12
- 13
- 14
- 15
- 16
- …
- следующая ›
- последняя »
