ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
Рис.1. Распределение давления на поверхности шара
При небольших числах Рейнольдса пограничный слой неразвит, тече-
ние позади шара ламинарное; при более высоких числах Рейнольдса за
шаром образуются очень правильно расположенные вихри, совокупность
которых называется вихревой дорожкой Кармана. При еще больших чис-
лах Рейнольдса вихревые дорожки становятся нерегулярными и течение
приобретает турбулентный
характер.
Сравнивая графики на рис.1, можно установить следующие отличия
при обтекании сферы вязкой жидкостью для больших чисел Рейнольдса от
соответствующего обтекания идеальной жидкостью:
1) поле давлений при обтекании идеальной жидкостью симметрично
относительно миделевого сечения, в то время как при обтекании вязкой
жидкостью оно несимметрично и существенно зависит от числа Рейнольд-
са,
особенно за миделевым сечением. Вблизи передней критической точки
(~40-45°) кривые давления не зависят от числа Рейнольдса;
2) минимум давления при обтекании вязкой жидкостью всегда распо-
ложен до миделевого сечения;
3) при стремлении числа Рейнольдса к бесконечности кривые давле-
ния приближаются к кривым давления в идеальной жидкости.
Физические процессы, происходящие на поверхности
шара при его
обтекании безграничным потоком, можно объяснить с позиций теории по-
граничного слоя.
При обтекании внешним потоком твёрдого тела с произвольной кри-
волинейной формой давление во внешнем потоке вдоль этой поверхности
изменяется. Давление из внешнего потока передаётся без изменения
внутрь пограничного слоя. С характером распределения давления в погра-
53
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 51
- 52
- 53
- 54
- 55
- …
- следующая ›
- последняя »
