Тепломассоперенос. Цаплин С.В - 9 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СГАУ | Самара

Составители: 

Рубрика: 

где
δ
1
=0.035 м – расстояние между термопарами 1 и 2.
Если пренебречь потерями тепла в окружающую среду, то можно счи-
тать, что количество тепла, проходящего через исследуемый стержень,
равно q
2
, т.е.
(
)
2
2
43x
2
S
TT
q
δ
−
λ
= , Вт (5)
где
δ
2
=0.035 м – расстояние между термопарами 3 и 4.
В формулах (4) и (5) S
1
и S
2
– площади, перпендикулярные тепловому
потоку, одинаковые для латунного и исследуемого стержня. Тогда
(
)
(
)
2
43x
1
21лат
TTTT
δ
−
λ
=
δ
−
λ
Откуда
43
21
1
2
латx
TT
TT
−
−
δ
δ
λ=λ , Вт/(м К) (6)
λ
лат
подсчитывается по средней температуре латунного стержня, т.е. по
температуре, равной
2
TT
21
+
.
Из формулы (3) имеем
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
−
+
−⋅=
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
−
−
α+λ=λ 273
2
TT
00018.015.110273
2
TT
1
2121
00лат
, Вт/(м К)
где для латуни ,00018.0
0
−
=
α
(
)
5.110T
00
=
λ
Вт/(м К).
Зная коэффициент теплопроводности эталонного стержня и замерив
хромель-копелевыми термопарами температуры, указанные в формуле (6),
находим коэффициенты теплопроводности испытуемого материала λ
x
.
СОДЕРЖАНИЕ ОТЧЕТА
1. Краткое описание методики проведения эксперимента.
2. Принципиальная схема экспериментальной установки.
3. Протокол записи показаний измерительных приборов.
4. Результаты расчета коэффициента теплопроводности.
5. Выводы по работе.
ЛИТЕРАТУРА
1. Карташов Э.М. аналитические методы в теории теплопроводности
твердых тел. М.: Высшая школа, 1985.
9

Страницы