Составители:
Рубрика:
29
блок по конструктивным соображениям электрически соединяется с
массой интроскопа.
Электронный ток в трубках разного назначения 0,1 мА – 1А. Коэф-
фициент полезного действия рентгеновских трубок 0,1 – 3%.
Сплошной спектр тормозного излучения
В ускоряющем поле с разностью потенциалов U электрон приобре-
тает кинетическую энергию
W
k
= eU, (2.2)
где e = 1,6·10
–19
Кл – заряд электрона.
При столкновении электрона с атомом анода часть его энергии излу-
чается в виде рентгеновского кванта,
часть передается атому. Часть, пере-
данная атому, может быть любой. По-
этому энергетический спектр тормоз-
ного излучения сплошной (рис. 2.2).
В коротковолновой области спектр
резко падает до нуля на граничной
длине волны λ
г
. В длинноволновой
области спад более плавный, стремя-
щийся к нулю. Коротковолновая гра-
ничная длина волны соответствует от-
носительно редкому превращению всей кинетической энергии электро-
на в энергию рентгеновского кванта.
Спектр имеет максимум на длине волны l = 3/2 λ
г
. При увеличении
ускоряющего напряжения коротковолновая граница и максимум смеща-
ются в сторону коротких длин волн, так как увеличивается кинетичес-
кая энергия электронов. Граничная длина волны может быть рассчита-
на по формуле, которая получается приравниванием энергии кванта (2.1)
и кинетической энергии электрона (2.2):
г
,
ch
eU
λ=
(2.3)
где с – скорость света.
Регистрация рентгеновского излучения
Технические средства регистрации рентгеновских квантов зависят
от длины волны излучения и его интенсивности.
E
U
2
λ
3/2
λ
г
U
1
≥
U
2
λ
г
Рис. 2.2
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 27
- 28
- 29
- 30
- 31
- …
- следующая ›
- последняя »
