ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
16
К
т
= 7,02 + 0,007667 ⋅ i
i
- 0,0003167 ⋅ К
m
, (2.3)
где
i
i
= w
с
– 65; К
i
= w
с
1,5
– 11,849 ⋅w
с
+ 192,13;
К
m
= w
с
2
– 130 ⋅ w
с
+ 3100.
Полученные математические зависимости (2.1) - (2.3) отражают ре-
альный процесс в пределах изменения w
с
от 20 до 110 м/с при указанных в
методике условиях, Для величин факторов w
с
= 40 м/с, w
с
= 60 м/с, w
с
= 70
м/с в результате расчетов по формулам (2.1), (2.2), (2.3) соответственно полу-
чено К
в
: 4,1316, 4,2274, 4,2433; К
ф
: 15,2, 15,8, 15,9; К
т
: 7, 7,33, 7,4.
Результаты расчетов по формулам (2.1), (2.2) свидетельствуют о
том, что с увеличением w
с
увеличиваются К
ф
и К
в
, причем К
ф
возрастает
на большую величину, чем К
в
. Это можно объяснить тем, что процессы
горения и догорания протекают медленнее, чем воспламенения.
Повышение температуры в закрытом факеле при увеличении w
с
в
связи с повышением q
c
можно объяснить увеличением теплового напряжения
объёма факела Н
фг
. Но чтобы произвести расчет величины.Н
фг
, надо опреде-
лить объём горящей части факела.
Закрытый факел по приближенному подобию со свободно горящим
факелом в продольном сечении вероятно имеет вид криволинейной трапеции
с основанием [О, l
ф
], которая ограничена непрерывной кривой y = f ( х ). По-
этому объём факела при круглом выходном сечении горелочного сопла мож-
но рассматривать как объём тела, образованного вращением трапеции вокруг
оси Ох. Поперечными сечениями будут круги с радиусами, равными модулю
ординаты у вращающейся кривой. Следовательно, площадь сечения
π⋅y
2
= π⋅[f ( х )]
2
и объём тела вращения
∫∫
⋅⋅π=⋅⋅π=
lф
0
2
2
lф
0
ф
dxydx)]x(f[V
можно использовать при расчетах, но должны быть известны
функции y = f (x) применительно к факелу.
Упрощенно закрытый факел можно представить в виде усеченного
прямого конуса, расширяющегося от сопла горелки на угол раскрытия факе-
ла
н
ϕ = 23° и распространяющегося по осевой линии сопла на длину l
ф
, а зо-
ну воспламенения - в виде круглого прямого конуса с основанием, равным
d
0
, и высотой, равной l
в
. Исходя из геометрических построений зон факела и
учитывая приближенное подобие геометрической формы факелов, выведены
следующие формулы:
⎥
⎥
⎦
⎤
⎢
⎢
⎣
⎡
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
ϕ
⋅+
ϕ
⋅⋅+⋅
⋅⋅π
=
2
н
0
ф
н
0
фф
2
0
ф
2
tg
d
l
2
tg
d
l
5,175,0
3
ld
V
, (2.4)
12
ld
V
ф
2
0
в
⋅⋅π
=
, (2.5)
Кт = 7,02 + 0,007667 ⋅ ii - 0,0003167 ⋅ Кm, (2.3)
где i i = wс – 65; Кi = wс1,5 – 11,849 ⋅wс + 192,13;
Кm = wс2 – 130 ⋅ wс + 3100.
Полученные математические зависимости (2.1) - (2.3) отражают ре-
альный процесс в пределах изменения wс от 20 до 110 м/с при указанных в
методике условиях, Для величин факторов wс = 40 м/с, wс = 60 м/с, wс = 70
м/с в результате расчетов по формулам (2.1), (2.2), (2.3) соответственно полу-
чено Кв: 4,1316, 4,2274, 4,2433; Кф: 15,2, 15,8, 15,9; Кт: 7, 7,33, 7,4.
Результаты расчетов по формулам (2.1), (2.2) свидетельствуют о
том, что с увеличением wс увеличиваются Кф и Кв, причем Кф возрастает
на большую величину, чем Кв. Это можно объяснить тем, что процессы
горения и догорания протекают медленнее, чем воспламенения.
Повышение температуры в закрытом факеле при увеличении wс в
связи с повышением qc можно объяснить увеличением теплового напряжения
объёма факела Нфг. Но чтобы произвести расчет величины.Нфг, надо опреде-
лить объём горящей части факела.
Закрытый факел по приближенному подобию со свободно горящим
факелом в продольном сечении вероятно имеет вид криволинейной трапеции
с основанием [О, lф], которая ограничена непрерывной кривой y = f ( х ). По-
этому объём факела при круглом выходном сечении горелочного сопла мож-
но рассматривать как объём тела, образованного вращением трапеции вокруг
оси Ох. Поперечными сечениями будут круги с радиусами, равными модулю
ординаты у вращающейся кривой. Следовательно, площадь сечения
π⋅y2 = π⋅[f ( х )]2 и объём тела вращения
lф 2 lф
Vф = π ⋅ ∫ [f ( x )] ⋅ dx = π ⋅ ∫ y 2 ⋅ dx
0 0
можно использовать при расчетах, но должны быть известны
функции y = f (x) применительно к факелу.
Упрощенно закрытый факел можно представить в виде усеченного
прямого конуса, расширяющегося от сопла горелки на угол раскрытия факе-
ла ϕн = 23° и распространяющегося по осевой линии сопла на длину lф, а зо-
ну воспламенения - в виде круглого прямого конуса с основанием, равным
d0, и высотой, равной lв. Исходя из геометрических построений зон факела и
учитывая приближенное подобие геометрической формы факелов, выведены
следующие формулы:
π ⋅ d 02 ⋅ lф ⎡ ϕн ⎞ ⎤
2
lф ϕн ⎛ l ф
Vф = ⋅ ⎢0,75 + 1,5 ⋅ ⋅ tg + ⎜ ⋅ tg ⎟⎟ ⎥ , (2.4)
3 ⎢⎣ d0 2 ⎜⎝ d 0 2 ⎠ ⎥
⎦
π ⋅ d 02 ⋅ lф
Vв = , (2.5)
12
16
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 14
- 15
- 16
- 17
- 18
- …
- следующая ›
- последняя »
