Исследования тепловых процессов с применением моделирования. Черный А.А. - 27 стр.

        поз = 4,52 ⋅ π ⋅ dнз = 1,233 м,
                            f п о с 0,00636
        Из соотношений             =        = R г для каждого типа сопла рассчитаны
                            по         по
гидравлические радиусы, которые имеют следующие величины: Rга =
0,0102м, Rгб = 0,0225 м, Rгв = 0,0083 м, Rгг = 0,0106 м, Rгд = 0,0089 м, Rге =
0,0079 м, Rгж = 0,0066 м, Rгз = 0,0052 м.
       В процессе проведения экспериментов для каждого типа сопла опре-
делялась форма факелов, устанавливалось изменение максимальной темпера-
туры в закрытых факелах Δ Тф , определялись длины факела lф и зоны вос-
пламенения lв .
       Эксперименты начинались при wс = 20 м/с, затем скорость последова-
тельно увеличивалась на 10, достигалась стабильность процесса горения при
wс = 70 м/с и выполнялись основные замеры и анализы, после чего скорость
истечения газовоздушной смеси доводилась до wс =110м/с.

                     2.5. Особенности горения газовоздушной смеси
                          при изменении геометрической формы
                          выходного сечения горелочного сопла

       Исследования показали, что при прочих одинаковых условиях гео-
метрическая форма выходного сечения горелочного сопла значительно влия-
ет на показатели процесса факельного горения. По результатам эксперимен-
тов установлено, что при выходе газовоздушной смеси из прямолинейного
щелевого канала сопла происходит газодинамическое сжатие потока в на-
правлении, параллельном длинным граням сопла и расширение потока от
этих граней. За пределами зоны воспламенения поперечные сечения факела
приближаются по форме к круговым. Длина зоны воспламенения lва была в
                                             lвп         lва
среднем равна 1,26м. Следовательно,              = 4,2,      = 58,6. В случае
                                             Доа        Ш оа
                                                          l
dо = 0,09 м получено в среднем lвб        = 0,38 м, т.е. вб = 4,222. Сравнивая величи-
                                                          dо
     lвб   l
ны       и ва , можно констатировать, что они приблизительно равны. Поэто-
     dо    Доа
му, когда сопло имеет прямолинейный щелевой канал, то lва зависит от доа
приблизительно так, как lва от dо. Влияние шоа на lва не подчиняется законо-
мерности влияния dо на lв. Но поскольку при fпос = const и прочих одинаковых
условиях доа > dо, то и lва > lвб , т.е. при прямолинейной щелевой форме сопла
зона воспламенения, где имеется свободный кислород и невоспламенивший-
ся горючий газ, растягивается на значительно большую длину, чем при круг-
лом выходном сечении сопла. Сопло с прямолинейным щелевым каналом
рационально тогда, когда требуется растянуть процесс горения большую
длину.
       Для принятых в методике условий изгибы щелевых каналов сопел по
дугам, являющимися частями окружностей, способствовали уменьшению
                                            27