Пирометаллургические расплавы в железоуглеродистых расплавах применительно к газовой плавке металла. Черный А.А. - 26 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПГУ | Пенза

Составители: 

Рубрика: 

26
ных сопел L
c
/d
0
и угла расхождения - схождения осевых линий сопел φ
с
(L
c
- рас-
стояние между центрами горелочных сопел, d
0
- диаметр сопла в выходном сечении).
Установлено, что по мере уменьшения величины -L
с
/ d
0
) длина факела l
фв
увеличива-
ется, причем, чем больше величина угла расхождения осевых линий сопел φ
ср
, тем
меньше значение L
c
/d
0
при котором начинается увеличение l
фв
. При φ
ср
= 0
длина факела l
фв
увеличивается, начиная с L
с
/d
0
= 7,5. В случае схождения осевых
линий сопел даже при L
с
/d
0
= 8 не достигается стабилизация l
фв
, и кривые l
фв
= f(L
с
/d
0
)
располагаются выше, чем при φ
ср
= 0, причем, чем больше величина угла схождения
осевых линий сопел φ
сс
, тем выше располагается кривая l
фв
= f(L
с
/d
0
). Указанные за-
кономерности объясняются слиянием факелов по мере уменьшения L
с
/d
0
при φ
с
=
const, а также увеличения φ
сс
или уменьшения φ
ср
при L
c
/d
0
= const.
Кривые l
фв
= f(L
с
/d
0
) имеют степенной гиперболический тип с асимптотами-
осями координат. В пределах нестабильной области кривые приближенно подчиня-
ются уравнению:
l
фв
=
)/(
30
1
0
2
)/(
dL
c
c
dL Κ⋅
Κ
Κ
, м, (57)
где К
1
, К
2
, К
3
- коэффициенты, величина которых меняется в зависимости от φ
с
и ус-
ловий сжигания газовоздушной смеси.
Из анализа полученных данных следует, что более выгодные условия для ста-
бильного сжигания газовоздушной смеси возникают в случае расхождения осевых ли-
ний горелочных сопел.
Увеличивая φ
ср
до 23-28°, можно достичь минимальной величины L
с
/d
о
, когда
l
фв
будет также минимальной.
Геометрическими построениями факелов по опытным данным установлено,
что длина двух горящих рядом факелов близка по величине к l
фо
одиночно горящего
факела, если точка пересечения линий, образующих углы раскрытия соседних факе-
лов, располагается на уровне длины каждого факела или выше этих уровней [ем бли-
же к соплу располагается точка пересечения линий угла раскрытия факелов, тем
длиннее становится общий факел, образующийся при слиянии газовых потоков от-
дельных факелов. Особенно значительно факел удлиняется, если точка пересечения
линий угла раскрытия соседних факелов располагается ниже уровня длины "холодно-
го" ядра одиночного факела, что связано с изменением формы и удлинением "холод-
ного" ядра общего факела по сравнению с одиночно горящим факелом. При φ
с
= 0º
и 
ных сопел Lc/d0 и угла расхождения - схождения осевых линий сопел φс (Lc - рас-
стояние между центрами горелочных сопел, d0 - диаметр сопла в выходном сечении).
Установлено, что по мере уменьшения величины -Lс/ d0) длина факела lфв увеличива-
ется, причем, чем больше величина угла расхождения осевых линий сопел φср, тем
меньше значение Lc/d0     при    котором       начинается             увеличение lфв.   При φср = 0
длина факела lфв увеличивается, начиная с Lс/d0 = 7,5. В случае схождения осевых
линий сопел даже при Lс/d0 = 8 не достигается стабилизация lфв, и кривые lфв = f(Lс/d0)
располагаются выше, чем при φср = 0, причем, чем больше величина угла схождения
осевых линий сопел φсс, тем выше располагается кривая lфв = f(Lс/d0). Указанные за-
кономерности объясняются слиянием факелов по мере уменьшения Lс/d0 при φс =
const, а также увеличения φсс или уменьшения φср при Lc/d0 = const.
       Кривые lфв = f(Lс/d0) имеют степенной гиперболический тип с асимптотами-
осями координат. В пределах нестабильной области кривые приближенно подчиня-
ются уравнению:
                                                        Κ1
                                   lфв =                                  , м,                 (57)
                                           ( Lc / d 0 ) Κ 2 ⋅ Κ 3 c 0
                                                                 (L / d )



где К1, К2, К3 - коэффициенты, величина которых меняется в зависимости от φс и ус-
ловий сжигания газовоздушной смеси.
       Из анализа полученных данных следует, что более выгодные условия для ста-
бильного сжигания газовоздушной смеси возникают в случае расхождения осевых ли-
ний горелочных сопел.
       Увеличивая φср до 23-28°, можно достичь минимальной величины Lс/dо, когда
lфв будет также минимальной.
       Геометрическими построениями факелов по опытным данным установлено,
что длина двух горящих рядом факелов близка по величине к lфо одиночно горящего
факела, если точка пересечения линий, образующих углы раскрытия соседних факе-
лов, располагается на уровне длины каждого факела или выше этих уровней [ем бли-
же к соплу располагается точка пересечения линий угла раскрытия факелов, тем
длиннее становится общий факел, образующийся при слиянии газовых потоков от-
дельных факелов. Особенно значительно факел удлиняется, если точка пересечения
линий угла раскрытия соседних факелов располагается ниже уровня длины "холодно-
го" ядра одиночного факела, что связано с изменением формы и удлинением "холод-
ного" ядра общего факела по сравнению с одиночно горящим факелом. При φс = 0º и

                                             26

Страницы